Beta rozpad väzieb atómu.

Konce sveta

1. FYZIKA ATÓMOVÉHO JADRA 1.4.

β-rozpad

1.4. Beta rozpad.
Pozrite si silu beta rozpadu.

Prvky teórie beta rozpadu. β Rádioaktívne rodiny β Beta rozpad β + jadrá je proces prechodnej premeny nestabilného jadra na izobarové jadro v dôsledku rozpustenia elektrónu (pozitrónu) alebo zachytenia elektrónu. Existuje približne 900 beta rádioaktívnych jadier. Asi 20 z nich je prírodných, zadná strana je podšitá kúskom látky.

Pozrite si silu beta rozpadu Existujú tri typy – -rozpúšťanie: elektronické- Rozpad, pozitronický

- rozpad a elektronické ukladanie (

, e- pochovaný).

Hlavným typom je prvý.

, e o

Pozrite si silu beta rozpadu elektronický β + -rozpúšťanie: elektronické- rozpad

Jeden z neutrónov jadra sa vibráciou elektrónu a elektrónového antineutrína premení na protón.

Použiť: rozpad voľného neutrónu

·

T

1/2 = 11,7 xv;

rozklad trícia ν ) v prípade rozpadu β+ alebo antineutrína A sa nemení počiatočný počet nukleónov v jadre a jadrovým produktom je izobara výstupného jadra, ktorá stojí v periodickej tabuľke ako nová pravačka prvkov.

Pri β + -rozpade sa však počet protónov zmení o jeden a počet neutrónov sa zvýši o jeden a vznikne izobara, ktorá sa rovná obsahu výstupného jadra.

Symbolicky urazený procesom B.-r. zaregistrujte sa v nasledujúcom zobrazení:):

de-Z neutróny.

Najjednoduchší príklad (β - -rozpad je premena voľného neutrónu na protón s šírením elektrónu a antineutrína (doba rozpadu neutrónu je ≈ 13)

xv

Väčšia skladacia zásoba (β - rozpad - rozpad dôležitého izotopu vody - trícia, ktorý pozostáva z dvoch neutrónov (n) a jedného protónu (p):

Je zrejmé, že tento proces je redukovaný na β-rozpad spojený s (jadrovým) neutrónom. V tomto prípade sa β-rádioaktívne jadro trícia premení na jadro vedúceho prvku v periodickej tabuľke - jadro ľahkého izotopu hélia 3 2 He. Pomocou β + -rozpadu môže dôjsť k rozkladu izotopu uhlíka 11 pomocou útočnej schémy: V tomto prípade sa β-rádioaktívne jadro trícia premení na jadro vedúceho prvku v periodickej tabuľke - jadro ľahkého izotopu hélia 3 2 He. = Transformácia protónu na neutrón v strede jadra môže nastať v dôsledku toho, že protón pochová jeden z elektrónov z elektrónového obalu atómu. Najčastejším výskytom je pochovávanie elektrónov B.-r. Buďte opatrní s prirodzene rádioaktívnymi aj umelo rádioaktívnymi izotopmi.

Najčastejším výskytom je pochovávanie elektrónov Aby jadro bolo nestabilné vo vzťahu k jednému z typov β-rozlíšenia (aby bolo možné testovať B.-r.), zodpovedá za to, že súčet hmotnosti častíc v ľavej časti reakcie väčší ako súčet hmotnosti produktov transformácie. Tom pre B.-r.

Najčastejším výskytom je pochovávanie elektrónov Objaví sa viditeľná energia. Energia B.-r.

E

β možno vypočítať ako výsledok rozdielu hmotnosti na základe vzťahu

Dosledzhennia B.-r.

Jadrá im opakovane predstavili nepredstaviteľné záhady.

Po objave rádioaktivity v B.-r.

Dlho to bolo vnímané ako argument o pravdivosti prítomnosti elektrónov v atómových jadrách; Toto zanedbanie sa objavilo v jasnom rozpore s kvantovou mechanikou (úžasné atómové jadro). Potom množstvo energie elektrónov, ktoré lietajú pre B.-R., vyvolalo u niektorých fyzikov zákon zachovania energie, pretože

Nadali Vivchennya B.-r.

opakovane priviedol fyzikov ku kolapsu starých javov.

Bolo inštalované, že B.-r.

vytvárať sily úplne novej povahy. Bez ohľadu na znepokojivé obdobie, ktoré uplynulo od hodiny objavu B.-R., povaha interakcie, ktorej B.-R. і Vzájomný vzťah Qiu sa nazýval „slabý“, pretože. .

Je 10 12-krát slabšia ako jadrová a 10 9-krát slabšia ako elektromagnetická (prevyšuje gravitačné interakcie; div. Slabé interakcie). Slabé interakcie majú moc nad všetkými elementárnymi časticami (okrem fotónov).

Hneď po uplynutí storočia prví fyzici zistili, že B.-R.

Symetria medzi „pravou“ a „ľavou“ môže byť zničená. Toto zanedbávanie priestorovej parity sa pripisovalo autoritám so slabými vzťahmi., na zvislej osi - počet elektrónov N (E) v vedúcich jednotkách (vertikálne riziká označujúce hranice medzi hodnotami elektrónov s rovnakou energetickou hodnotou).

Veľká Radyanska encyklopédia.. 1969-1978 .

- M: Radyanská encyklopédia:

Synonymá

Zaujíma vás, čo je „Beta rozpad“ v iných slovníkoch: Beta rozpad, rádioaktívna premena atómových jadier, v procese až 60 jadier uvoľňuje elektróny a antineutrína (beta rozpad) a pozitróny a neutrína (beta + rozpad).

Lietanie v Bi.

elektronika a pozitróny sa nazývajú zagalne. beta častice. Pri…

elektronika a pozitróny sa nazývajú zagalne. Veľký encyklopedický polytechnický slovník Encyklopédia Suchasna

Beta rozpad - (b rozpad), druh rádioaktivity, pri ktorej jadro, ktoré sa rozpadá, uvoľňuje elektróny alebo pozitróny.

Pri elektrónovom rozpade beta (b) sa neutrón (vnútorný alebo vonkajší) transformuje na protón s premenou elektrónu a antineutrína (čuduj sa... ...). Ilustrovaný encyklopedický slovník

- (β rozpad) rádioaktívna premena atómových jadier, pri ktorej jadrá uvoľňujú elektróny a antineutrína (β rozpad) a pozitróny a neutrína (β+ rozpad). Lietanie v Bi.

elektróny a pozitróny sa nazývajú beta častice (β častice). Ruská encyklopédia ochrany - (b rozpad).

prchavá (spontánna) premena neutrónu n na protón p a protón na neutrón v strede at. jadier (ako aj premena na protón silného neutrónu), ktorú sprevádzajú vibrácie na e alebo pozitróne e+ a elektrónové antineutrína...

Fyzická encyklopédia Rýchla premena neutrónu na protón a protónu na neutrón v strede atómového jadra, ako aj premena voľného neutrónu na protón, ktorá je sprevádzaná premenou elektrónu alebo pozitrónu a neutrínom alebo antineutrínom.

elektronika a pozitróny sa nazývajú zagalne.- (ß rozpad) rádioaktívna premena atómového jadra (slabá interakcia), pri ktorej dochádza k výmene elektrónu a antineutrína alebo pozitrónu a neutrína; v Bi.

Elektrický náboj atómového jadra sa zmení na jeden, ale hmotnosť sa nemení.

• Veľká polytechnická encyklopédia

knihy

O problémoch propagandy a reči vo fyzike.

Kritická analýza základných teórií: metafyzická povaha kvantovej mechaniky a iluzórna povaha kvantovej teórie poľa.

Alternatívou je model taviteľných častíc, Petrov Yu.I.

(3.8)

, Kniha je venovaná analýze problémov jednoty a kontinuity s cieľom pochopiť „tvar“ a „časť“.

Pri hľadaní najaktuálnejších problémov, matematických základov základných...

Akumulácia dôležitých iónov odhaľuje nové možnosti v absorbovaných silách exotických jadier.

Malý

3.3.
Dynamika akumulácie iónov: a - prúd akumulovaný v ESR zásobnom kruhu iónov Dy 66+ počas rôznych štádií experimentu;

Pri hľadaní najaktuálnejších problémov, matematických základov základných...

Pretože ióny Ho 66+ sú prakticky rovnaké M/q ako ióny primárneho zväzku Dy 66+, hromadia sa na rovnakej obežnej dráhe.

Akumulačná hodina bola ~ 30 minút.
Podobný rozptyl výskytov je pre 187 Re 75+.
Tento výsledok je pre astrofyziku veľmi dôležitý.

Vpravo je, že neutrálne atómy 187Re majú periódu 4·10 10 rokov a sú víťazné ako rádioaktívny rok.

Obdobie naopak 187 Re 75+ sa stáva menej ako 33±2 horniny.

Preto v astrofyzikálnych podmienkach je potrebné robiť rôzne korekcie, pretože v očiach 187 Re sa najčastejšie nachádza v ionizovanom stave. Štúdium síl povrchovo ionizovaných atómov otvára nový smer skúmaniu exotických síl jadier, čím sa znižuje coulombovský prílev vonkajšieho elektrónového obalu.

Obdobia rozpadu emitovaných α-rádioaktívnych jadier sa menia v intervaloch.
Takže izotop volfrámu 182W má reverznú periódu T1/2 > 8,3 1018 s a izotop volfrámu 219 Pa má T1/2 = 5,3 10-8 s.
Malý
2.1.

Trvanie periódy rozpadu rádioaktívneho prvku vo forme kinetickej energie je časťami prirodzene rádioaktívneho prvku.
Prerušovaná čiara - Geiger-Nettolov zákon.<< M(A-4, Z-2), Pre párové párové izotopy výskyt periódy spätného rozpadu v energii α-rozpadu Q α ‑ popísané empiricky
Geiger-Nettallov zákon
kde Z je náboj koncového jadra, doba rozpadu je T 1/2 v sekundách a energia α-častice E α je v MeV.
Na obr.
3, obr. 2.2 je zrejmé, že α-rozpad je energeticky možný, počnúc od A ≈ 140. V oblastiach A = 140–150 a A ≈ 210 vykazuje hodnota Q α jasné maximá, ako výsledok obalovej štruktúry jadra .

Maximum pri A = 140-150 väzieb z naplnenia neutrónového obalu magickým číslom N = A – Z = 82 a maximum pri A ≈ 210 väzieb z naplnenia protónového obalu pri Z

= 82. Vďaka samotnej štruktúre obalu atómového jadra prvého (vzácnych zemín) atómového jadra začína oblasť α-aktívnych jadier N = 82 a dôležité α-rádioaktívne jadrá sa stávajú obzvlášť početnými, počnúc Z = 82. ‑ Malý
2.2.
Zásobník energie - rozpad v hmotnosti číslo A.
Široký rozsah období rozpadu, ako aj veľký význam týchto období pre bohaté α-rádioaktívne jadrá sa vysvetľuje tým, že α-časticu nemožno z jadra odstrániť, bez ohľadu na tie, ktoré sú energeticky významné.

Aby sa jadro vyčerpalo, musí α-častica premostiť potenciálovú bariéru - oblasť medzi jadrami, ktorá vzniká potenciálnou energiou elektrostatickej interakcie α-častice a koncového jadra a gravitačnými silami medzi nukleónmi. .

Podľa klasickej fyziky α-časti nemôžeme prekonať potenciálnu bariéru, pretože na to nie je potrebná kinetická energia.
Kvantová mechanika však takúto možnosť umožňuje – α

Zjednodušený diagram celkového účinku jadrového gravitačného potenciálu a Coulombovho potenciálu je znázornený na obrázku 2.4.

Aby ste sa dostali za jadrá α-časti s energiou E α, musíte prejsť cez potenciálnu bariéru umiestnenú v oblasti od R po Rc. ‑ Afinita α-rozpadu je určená hlavne afinitou D k prechodu α-častice cez potenciálnu bariéru

V rámci tohto modelu bolo možné vysvetliť silný depozitný charakter α

rozpad energie α-časti.

(2.6)

Malý<10 -14 (для самых короткоживущих относительно α‑распада тяжелых ядер).
2.4.
Potenciálna energia – častice.
Prítomnosť stacionárneho Plancka v exponenciálnom zobrazení (2.6) vysvetľuje silný výskyt periódy energetického rozpadu.
Malá zmena energie môže viesť k výraznej zmene exponentu a tým k veľmi prudkej zmene obdobia poklesu.

Preto sú energie α-frekvencií, ktoré plávajú, silne obmedzené.
Pre dôležité jadrá sú α-častice s energiami vyššími ako 9 MeV prakticky mizivé a tie s energiami nižšími ako 4 MeV žijú v jadre tak dlho, že α-rozpad nie je možné zaregistrovať.

Pre α-rádioaktívne jadrá vzácnych zemín sa rušivá energia znižuje podľa zmeny polomeru jadra a výšky potenciálnej bariéry.

Na obr.
Obrázok 2.5 znázorňuje energetický obsah α-rozpadu izotopov Hf (Z = 72) ako hmotnostné číslo A v sfére hmotnostných čísel A = 156–185. Tabuľka 2.1 ukazuje energiu α-rozpadu, periódu spätného rozpadu a hlavné kanály rozpadu izotopov 156–185 Hf.

Je vidieť, že pri zvyšovaní hmotnostného čísla A sa mení energia α-rozpadu, čo vedie k zmene intenzity α-rozpadu a k zvýšeniu intenzity β-rozpadu (tabuľka 2.1).	Izotop 174 Hf, ktorý je stabilným izotopom (prirodzený obsah izotopov má hodnotu 0,16 %), sa proteus rozpadá s dobou rozpadu T 1/2 = 2·10 15 v dôsledku proliferácie α-časti.	Tabuľka 2.1 ukazuje energiu α-rozpadu, periódu spätného rozpadu a hlavné kanály rozpadu izotopov 156–185 Hf.	Malý	2.5.	Energetický obsah α-rozpadu Q α izotopov Hf (Z = 72)
72	84	156	6.0350	typ hmotnosti číslo A.	Tabuľka 2.1
72	85	157	5.8850	Energetický obsah α-rozpadu Q α, perióda spätného rozpadu T 1/2,	rôzne spôsoby rozpadu izotopov H ​​f (Z = 72) v závislosti od hmotnostného čísla
72	86	158	5.4050	A	Z
72	87	159	5.2250	N	Q a
72	88	160	4.9020	T 1/2	Modi rozdelenie (%)
72	89	161	4.6980	23 ms	α (<0.13), е (>99.87)
72	90	162	4.4160	α(100)	α (<8·10 -3), е (99.99)
72	91	163	4.1280	110 ms	α (<1·10 -4), е (100)
72	92	164	3.9240	α (86), e (14)	2,85 z
72	93	165	3.7790	α (44,3), e (55,7)	2,85 z
72	94	166	3.5460	5,6 z	2,85 z
72	95	167	3.4090	α (35), e (65)	2,85 z
72	96	168	3.2380	13,6 z	2,85 z
72	97	169	3.1450	α (0,7), e (99,3)	2,85 z
72	98	170	2.9130	18,2 z	2,85 z
72	99	171	2.7390	39,4 z	2,85 z
72	100	172	2.7470	40,0 s	2,85 z
72	101	173	2.5350	111 s	2,85 z
72	102	174	2.4960	e (100)	2,85 z
72	103	175	2.4041	76 s	2,85 z
72	104	176	2.2580	6,77 hv
72	105	177	2.2423	6,77 hv
72	106	178	2.0797	6,77 hv
72	107	179	1.8040	6,77 hv
72	108	180	1.2806	6,77 hv
72	109	181	1.1530	2,05 xv	25,95 hv
72	110	182	1.2140	3,24 hv	25,95 hv
72	111	183	0.6850	16.01 rok	25,95 hv
72	112	184	0.4750	12,1 roka	25,95 hv
72	113	185	0.0150	1,87 roka	25,95 hv

23,4 roka
Pri rádioaktívnych rozpadoch sa terminálne jadro môže objaviť nielen v hlavnom, ale aj v niektorom z prebúdzacích štádií.
Intenzita α-rozpadu v energii α-častíc je však taká silná, že rozpady pri aktivácii koncového jadra musia prebiehať s veľmi nízkou intenzitou, takže pri prebudení koncového jadra je energia α-. častica.
Preto je experimentálne možné zabrániť rozpadu na vonkajších úrovniach, ktoré majú relatívne nízku energiu prebúdzania.

Dezintegrácie na úrovni prebúdzania koncového jadra vedú k rozpadu jemnej štruktúry energetického spektra častíc, ktoré sa trasú.

Hlavným faktorom, ktorý určuje silu α-rozpadu, je prechod α-frekvencie cez potenciálnu bariéru.

Ostatné faktory sú odhalené slabo, ale v niektorých prípadoch umožňujú získať ďalšie informácie o štruktúre jadra a mechanizme α-rozpadu jadra.
Jedným z týchto faktorov je objavenie sa kvantovej mechanickej podstredovej bariéry.

Ako α-časť vychádza z jadier (A,Z), čo spôsobuje spin J i, a v ktorom sa vytvára koncové jadro

(A-4, Z-2) na stanici so spinom J f , potom je α-časť zodpovedná za zachytenie nového momentu J, čo je naznačené vzťahomα Keďže α-časť má nulový spin, jej konečný moment J je zamedzený orbitálnou hybnosťou ručičky l
V dôsledku toho sa objaví kvantová mechanická podstredová bariéra.
Zmena formy potenciálnej bariéry pre rýchlosť subcentrickej energie je o niečo vyššia v dôsledku skutočnosti, že subcentrická energia klesá zo vzostupu podstatne viac ako coulomb (ako 1/r 2, a nie ako 1/r).

Významným faktorom spôsobujúcim prudkú nadmernú distribúciu afinity rôznych molekúl k a-rozpadu môže byť potreba výraznej reorganizácie vnútornej štruktúry jadra, keď je podporovaná a-častica. ‑ Pretože jadro klasu je viac sférické a hlavné telo koncového zrna je silne deformované, potom, aby sa vyvinulo do hlavného tela koncového zrna, môže sa vonkajšie jadro v procese vibrácií časti α premeniť. prebudiť, výrazne zmeniť svoj tvar. ‑ Takáto zmena tvaru jadra zahŕňa veľký počet nukleónov a systém s malým počtom nukleónov, ako je α
časť, ktorá stratila svoje jadro, sa nemusí objaviť v mysli jeho ochrany.
To znamená, že možnosť vytvorenia terminálneho jadra v hlavnom štádiu bude zanedbateľná.

Ak sa uprostred fáz prebúdzania terminálneho jadra objaví stav blízky sférickému jadru, potom sa jadro klasu môže presunúť do ďalšieho bez akéhokoľvek narušenia v dôsledku α.

dezintegrácie, rôznorodosť obyvateľstva takéhoto regiónu sa môže javiť ako veľká, čo výrazne prevažuje nad rôznorodosťou obyvateľstva nižších táborov, vrátane hlavne.

Z diagramov α-rozpadu izotopov 253 Es, 225 Ac, 225 Th, 226 Ra je možné vidieť silnú intenzitu α-rozpadu pri prebudení energie α-častice a orbitálnej hybnosti l prenášanej a-častice.

α-rozpad môže nastať aj z prebudenia atómových jadier.

Ako príklad tabuľky 2.3 a 2.4 uvádzajú rozpad hlavného a izomérneho stavu izotopov 151 Ho a 149 Tb.

Tabuľka 2.3

α-rozpad hlavného a izoméru 151 Ho
Tabuľka 2.4

α-rozpad hlavného a izoméru 149 TbNa obr.

Malý 1.

Schematické znázornenie členenia. Je vidieť, že pri zvyšovaní hmotnostného čísla A sa mení energia α-rozpadu, čo vedie k zmene intenzity α-rozpadu a k zvýšeniu intenzity β-rozpadu (tabuľka 2.1). Alfa rozpad sa nazýva rýchla premena atómového jadra s množstvom protónov Izotop 174 Hf, ktorý je stabilným izotopom (prirodzený obsah izotopov má hodnotu 0,16 %), sa proteus rozpadá s dobou rozpadu T 1/2 = 2·10 15 v dôsledku proliferácie α-časti. a neutróny Je vidieť, že pri zvyšovaní hmotnostného čísla A sa mení energia α-rozpadu, čo vedie k zmene intenzity α-rozpadu a k zvýšeniu intenzity β-rozpadu (tabuľka 2.1). do iného (dcérskeho) jadra, aby sa zmestilo veľké množstvo protónov -2 ta neutrónov N-

2. V tomto prípade sa uvoľní a-časť - jadro atómu hélia 4//^+.

Počas a-rozpadu výstupného jadra sa atómové číslo jadra, ktoré bolo rozpustené, zmení o dve jednotky a hmotnostné číslo sa zmení o 4 jednotky, podobne ako na obrázku:

Hrobky rozpadu môžu iba rozložiť izotop uránu-238:

(pri tomto rozpade sa jadro tória a častica a-častice rozptýlia s kinetickými energiami 0,07 MeV a 4,18 MeV) a polomer-226:

Tu sa prejavuje pravidlo konjugácie, ktoré sformulovali Faience a Soddi: prvok, ktorý vzniká z iného prvku pri striedaní a-zmien, zaberá v periodickom systéme dve skupiny naľavo od výstupného prvku.

Štádium nestability jadier je charakterizované veľkosťou doby rozpadu - periódou hodiny, počas ktorej sa rozpadne polovica jadier rádioaktívneho izotopu.

Väčšina rádioaktívnych izotopov vykazuje zložité vzorce rozpadu.

Najčastejším výskytom je pochovávanie elektrónov V takýchto prechodoch diagramy označujú stovky tohto typu progresie vo vzťahu k celkovému počtu prechodov (obr. 1 a 2). Malý 2. Schéma rozpadu 230 Th. Plná energia rozpadu:

E a

- energia a-dielov, E tl- energia atómu sa uvoľní a ja som - energia prebudenia dcérskeho jadra.

Pre viac ľahkých nuklidov (L

Najčastejším výskytom je pochovávanie elektrónov Kinetická energia a-frekvencie počas rozpadu alfa (E ta) je indikovaná hmotnosťami výstupných a koncových jadier a a-dielov. Táto energia sa môže mierne zmeniť, keď sa koncové jadro usadí do prebudeného stavu, ale ďalej sa zvýši, keď sa jadro prebudí a uvoľní a-časticu (ako a-časti so zvýšenou energiou sa nazývajú dlhotrvajúce). V tomto prípade sa β-rádioaktívne jadro trícia premení na jadro vedúceho prvku v periodickej tabuľke - jadro ľahkého izotopu hélia 3 2 He. Vo všetkých fázach je však energia a-rozpadu vždy spojená s rozdielom v hmotnosti a úrovniach excitácie výstupných a terminálnych jadier, a preto spektrum a-frekvencií, ktoré sa uvoľňujú, nie je vždy spojité, ale lineárne. .

Energia videná počas rozpadu a

Ma

i M A -4 - hmotnosti materského a dcérskeho jadra, ma - Masa a-chastki. Energia Rozdelenie medzi a-časticou a dcérskym jadrom je úmerné ich hmotnostiam, čo naznačuje energiu a-frekvencie: ma - = 477 + 3). Pred nimi môžete mentálne (keďže izotopový rad sa začal rozpadať počas hodiny vysychania Zeme) pridať štvrtý riadok, ktorý začína 23? Np (L = 477 +1). Po nízkych postupných rozpadoch sa vytvoria stabilné jadrá s blízkymi a rovnakými magickými číslami protónov a neutrónov (Z=82, N=126) ako 2o8 Pb, 2o6 Pb, 2 ° 7 Pb, 2 ° 9Bi. Pori života aktívnych jadier ležia na hraniciach Yu 17

rokiv (2 °4Рь) až

3.* 7

z (212 Rho).

Medzi nuklidy s dlhou životnosťou patria 2 Ce, *44Ne, 17 4Hf, ktoré sa postupne stávajú (2+5) 10*5 kameňov.

Najčastejším výskytom je pochovávanie elektrónov Malýі 3. Ploché zväzky a-promenov z dzherel malých veľkostí: a - dzherel 210 Po, jedna skupina a-promenov; b - dzherelo 227 Th dve skupiny s blízkymi vzdialenosťami; c - dzherelo 2u Bi + 2n Po, sú viditeľné dve a-častice 211P0; g - dzherelo ~ 8 Th s produktmi rozkladu skupiny Ra, 2 3-Th, 21b Po, 212 Bi + 212 Po 6. Alfa rozpad je možný, pretože energia spojenia medzi a-časticami a materským jadrom je negatívna.

Aby bolo jadro a-rádioaktívne, je potrebné zmeniť myslenie, čo je dôsledok zákona o zachovaní energie. V tomto prípade sa β-rádioaktívne jadro trícia premení na jadro vedúceho prvku v periodickej tabuľke - jadro ľahkého izotopu hélia 3 2 He. M (Huh?)

>M(L-4^-2) + Ma, (9) M(A,Z)

M(A-

4,Z-2) - hmotnosť pokoja výstupných a terminálnych jadier je zrejmá, Ma- Masa a-chastki. Keď v dôsledku rozpadu koncové jadro a a-časť narastú v celkovej kinetickej energii e.

Kinetická energia a-častíc sa mení z 1,83 MeV (*44Nd) na 11,65 MeV (izomér 212n Po). Energia a-častíc, ktoré sa uvoľňujú z hlavných rámcov, je 4+9 MeV a energia prvkov vzácnych zemín, ktoré sa uvoľňujú, je 2+4,5 MeV.- Cestovanie a-dielov s typickou energiou

a = 6 MeV sa stáva -5 cm blízko povrchu pre normálnych ľudí i ~o, 05 mm v A1. e Malý 4. Experimentálne a-spektrum izotopov plutónia.

Vďaka sile a-rozpadu existuje jasná a mimoriadne silná kontinuita medzi energiou častíc, ktoré sa uvoľňujú, a obdobím rýchleho rozpadu rádioaktívnych jadier. Pri malej zmene energie a-častíc sa doby rozpadu (T) menia o mnoho rádov. Takže 2 x 2 ТЪ?„=4,08 MeV, 7=1,41 10 yu l a 2l8 Th e E a =

9,85 MeV,

=yu μs.

Zmena energie vykazuje zmenu v perióde o 24 rádov.

Najčastejším výskytom je pochovávanie elektrónov Pre párovo spárované izotopy jedného prvku výskyt periódy rozpadu v energii a-rozpadu najlepšie vystihuje vzťah (Geiger-Nettallov zákon): de Ci і з 2 - konštanty, ktoré slabo ležia v Z. Pre postupný rozklad vyzerá Geiger-Netallov zákon takto: zásobník 2 - konštantný, a b 2 - zagalna, a b - individuálne pre prirodzené potreby pokožky, R-

dovzhina najazdené kilometre a časti vo svete, E a -

energia a-dielov. ma - Ložisko tohto druhu bolo empiricky založené v roku 1912. G. Geiger a J. Netall a teoreticky lemovaná v roku 1928. G. Gamova, ako výsledok kvantovej mechanickej analýzy procesu rozpadu a, ktorý sa javí ako cesta tunelového prechodu.

Teória dobre opisuje prechody medzi hlavnými štádiami párových jadier. Je vidieť, že pri zvyšovaní hmotnostného čísla A sa mení energia α-rozpadu, čo vedie k zmene intenzity α-rozpadu a k zvýšeniu intenzity β-rozpadu (tabuľka 2.1).

Pre nepárové párové jadrá, párové párové jadrá a nepárové párové jadrá je základná tendencia zachovaná, ale ich periódy sú 2- až 1000-krát väčšie ako pri párových párových jadrách so Z a údajmi

E a.

Expanzia a-rádioaktivity je do značnej miery určená dĺžkou života takýchto jadier vo vzťahu k energii ich rozpadu.

Táto energia je pozitívna, keďže obdobie rýchleho poklesu je medzi kg 12 sekT = 1 v horninách aktivita 1 g izotopu =200 bude menšie ako 1,810 m2 Ki). Pre izotopy prvkov s Za olovom (Z>82), ktoré dokončuje výplň protónového jadrového obalu Z=82, je viac ako 200 a-aktívnych jadier, rozmiestnených najmä na konci periodickej sústavy. 82).

Zjavne existuje aj malá skupina viprominentných jadier medzi vzácnymi zeminami a dôležitými jadrami a malý počet a-viprominentných jadier s deficitom neutrónov s A~po.

Životnosť a-aktívnych jadier sa pohybuje medzi: od 3-10-"s (pre 2,2 Po) do (2-5)-10*5 l (prírodné izotopy '4 2 Ce, *44Nd, WHO. Energia a - rozpad leží na hraniciach 44-9 MeV (za poklesom dlhotrvajúcich a-frekvencií) pre všetky dôležité jadrá a 24-4,5 MeV pre prvky vzácnych zemín -100 je znázornené na obr.

Teoreticky je a-rozpad prenesený do materského jadra pre a-častice potenciálnou jamou, ktorá je obklopená potenciálnou bariérou.Energia a-dielov v jadre je nedostatočná na podporu bariéry. - Zdá sa, že výskyt fragmentov z jadra je spôsobený kvantovo mechanickým javom nazývaným tunelový efekt. - Na základe kvantovej mechaniky je jasné, že prechod časti cez potenciálnu bariéru je nulovo neutrálny. Fenomén tunelovania má neuveriteľnú povahu. Tunelový efekt

(tunel)

lemovaná mikročasticami potenciálnej bariéry vždy, keď je jej celková energia (ktorá sa stratí počas tunelovania nezmenená) menšia ako výška bariéry.

Tunelový efekt jav kvantovej povahy, nemožný pre klasickú mechaniku; Obdobou tunelového efektu v cowtailovej optike môže byť prenikanie svetelnej rohovky do stredu, vyradenie stredu z mysle, ak z pohľadu geometrickej optiky existuje vonkajšie vnútorné zaujatie. Fenomén tunelového efektu je základom mnohých dôležitých procesov v atómovej a molekulárnej fyzike. r 0 – polomer jadra.

Hodnota je významná napríklad pre 2 s** a Coulombova tyč má výšku 30 MeV, preto v dôsledku klasických javov a čiastočne s energiou 4,5 MeV nie je možné takúto tyč zdvihnúť. .

Napriek ich slabým autoritám však niekedy takáto bariéra stále zlyhá. Na energetickom diagrame jadra možno vidieť tri oblasti: i" - guľová potenciálová jama s hlinou V. Klasický mechanizmus má časť s kinetickou energiou

Ea +V0

Na tomto mieste sa môžete zrútiť, alebo ho opustiť.

Tento galus má silnú interakciu medzi a-časticou a nadbytočným jadrom.

R oblasť potenciálnej bariéry, ktorej potenciálna energia je väčšia ako energia časti a.