Stagnácia rušenia svetla.
adsby.ru
Svetlé ihly s dvoma svetelnými bodovými tryskami. Často sa však stretávame s matkami vpravo s dlhými svetelnými lúčmi v prípadoch rušenia, ako v prirodzených mysliach, ak potom svetelný lúč slúži ako zákres podnebia. Pre Rusov je denné svetlo.
Najčastejšia a dokonca najvýznamnejšia epizóda tohto druhu nastáva pri zosvetľovaní tenkých priehľadných vrstiev, kedy je potrebné spôsobiť dva súvislé zväzky rozštiepenia svetelnej šnúry Je to spôsobené svetlým vzhľadom prednej a zadnej plochy odliatku.
Toto je jav viditeľný pod názvom
farby tenkých plaviek
Je ľahké byť opatrní pri veľkých žiarovkách, tenkých kvapkách oleja alebo oleja, ktorý pláva na hladine vody atď. Nechajte planparalelnú šatku spadnúť do pohľadu a padne plochá niť svetlej farby, aby ste ju mohli vidieť ako paralelný zväzok nití. Platňa zobrazuje dva paralelné lúče svetla, z ktorých jeden vychádza z horného povrchu platne a druhý, ktorý vychádza zo spodného povrchu kože z týchto zväzkov zobrazení pri jednej výmene). Malyunok 2. Rušenie u tenkých plavcov. Pri vstupe a výstupe z dosky sa ohne ďalší zväzok. Okrem týchto dvoch lúčov šatka zobrazuje lúče, ktoré sa objavujú ako výsledok troch, piatich atď. viacnásobné zobrazenie povrchu platne.
Pre jeho nízku intenzitu však tieto lúče nezachránime. Rozdiel v priebehu pridávajú výmeny 1 a 2, kým sa nezblížia v bode C, starom, (8), kde S 1
;
- Dovzhina vidrezka PS;
. (9)
Pri výpočte rozdielu fáz vo výmenách 1 a 2 je však potrebné okrem optického rozdielu v priebehu Δ zvážiť aj možnosť zmeny fázy obvodu v mieste, kde obraz zodpovedá rozdiel medzi optickými parametrami w hladkého stredu.
(10)
Preto fáza hvyli znamená zmenu na π. Výsledkom medzi 1 a 2 je dodatočný fázový rozdiel, ktorý sa rovná π. Môžu byť utesnené pridaním polovice kvapaliny vo vákuu do Δ (alebo nad ňu).
V dôsledku toho odmietame
, (11)
Intenzita závisí od hodnoty optického rozdielu v priebehu (10).
. (12)
Zjavne myslia (5) a (6), keď sú maximá a keď sú minimá intenzity ( Rozdiel v priebehu pridávajú výmeny 1 a 2, kým sa nezblížia v bode C, starom, (8), kde m - celé číslo). Takže maximálna intenzita vyzerá takto:
a pre minimálne zosvetlenie môžeme S plochým paralelným šálom svetlej farby (
= const) výsledky interferencie ležia pod chvostmi padajúcich pľuvancov.
Interferenčný obraz vyzerá ako krivočiara tmavá a svetlohnedá, ktoré sa striedajú..
Ich stmavnutie je v súlade s väčším významom pádu. Preto tomu hovoria smrad;
Rozdiel v priebehu rušivých výmen a v prvom rade je určený vzorcom (10). 
Polomer Newtonovho k-tého prstenca je významný: z trikutánneho ABC
, hviezdy, nechtuyuchi b 2 tak, ako R>> b, vynechané.
Obrázok 3. Newtonova cievka
Tento výraz reprezentujeme vo vzorci (10):
. (14)
Pretože tento rozdiel v pohybe sa rovná celému počtu dní (mínus maximálna interferencia), potom pre polomer k-tého svetelného Newtonovho kruhu vo svetlom alebo tmavom kruhu:
|
JE. 1 QC Keď svetlo prechádza šošovkami alebo hranolmi kože, svetelný tok je často vyrazený z povrchu. V skladacích optických sústavách sa pri mnohých šošovkách a hranoloch výrazne mení tok svetla, ktorý prechádza, navyše sa objavuje oslnenie.
Zistilo sa teda, že v periskopech podvodných lodí sa zobrazuje až 50% svetla, ktoré do nich vstupuje.
Na odstránenie týchto defektov použite techniku tzv
osveta optiky.
Podstatou tejto techniky je, že optické povrchy sú pokryté tenkými vláknami, ktoré vytvárajú interferenčné javy.
Účel taveniny spočíva v hasiacom prístroji rozbitého svetla.
Výživa pre sebaovládanie
1) Čo sa nazýva rušenie a rušenie plochých panelov?
2) Aké druhy vecí sa nazývajú koherentné?
1. 3) Vysvetlite pojmy časovo-hodinová a priestorová súvislosť. 4) Čo je interferencia v tenkých vrstvách.
2. 5) Vysvetlite, prečo dochádza k veľkému rušeniu. LITERATÚRA
3. Hlavná Detlaf, A.A
.
1. Fyzikálny kurz základných vied. Pos_bnik/A.A.
Detlaff, B.M.
Yavorsky.
- 7. pohľad.
Vymazať. - M: IC "Akadémia".
– 2008.-720 s. Savelyev, I.V..
Kurz fyziky: 3 zväzky: 1. diel: Mechanika. Molekulárna fyzika: učebnica/I.V. Savelyev.
- 4 druhy. vymazané- St. Petersburg; M. Krasnodar: Lan.-2008.-352 s.
3. Trofimová, T.I. Kurz pokročilej fyziky: 3 zväzky: navch.
/ S.E.
Frish, A.V.
Timorovej.
- Petrohrad: M.;
Krasnodar: Lan.-2009.
T. 1. Fyzikálne prepady mechaniky. Molekulárna fyzika Kolivannya a hvili: podruchnik – 480 s.
T.2: Elektrické a elektromagnetické skrinky: praktické.
– 518 s. T. 3. Optika.
Atómová fyzika: príručka – 656 s.
Poháňané 1. Základné zákony geometrickej optiky
Geometrická optika- odvetvie optiky, ktoré zahŕňa zákony rozširovania svetla čírych médií a princípy zobrazovania prechodu svetla v optických systémoch bez lekárskych autorít.
Konštantná hodnota n sa nazýva jasný indikátor zlomeniny iného stredu pred prvým.
Zobrazenie zlomeného stredu sa vo vákuu nazýva absolútnym zobrazením zlomenosti.
Priemerný indikátor zlomeniny dvoch stredných bodov je tradičný vzťah medzi ich absolútnymi indikátormi zlomeniny:
Zákony predstavivosti a skreslenia možno vysvetliť pomocou hwyllianskej fyziky.
Často s príznakmi chrbtice je zlomená a mení plynulosť chrbtice pri prechode z jedného média do druhého.
Fyzickou náhradou indikátora ohybu je rozdiel medzi plynulosťou rozšírenia chrbtice v prvom strede?1 a plynulosťou ich rozšírenia v druhom strede?2:
Absolútny indikátor rozbitého stavu tekutosti svetla z vákua tekutosti svetla?< n 1 (например, из стекла в воздух) можно наблюдать явление полного отражения, то есть исчезновение преломленного луча. Это явление наблюдается при углах падения, превышающих некоторый критический угол α пр, который называется предельным углом полного внутреннего отражения (см. рис. 3.1.2).
v strede:< 1.
Zákony odrazu a ohybu: γ = α;
n 1 sin α = n 2 sin β.
Stredisko s menším absolútnym zobrazením ohybu sa nazýva opticky menšie.
Pri prechode svetla z opticky väčšieho stredu do opticky menšieho stredu n 2
Pre kuta padinya α = α pr sin β = 1;
hodnota sin α pr = n 2 / n 1
Ak je druhým stredom povrch (n 2 ≈ 1), vzorec možno ľahko prepísať z pohľadu
sin α pr = 1/n,
kde n = n 1 > 1 je absolútny ukazovateľ lomu prvého stredu.
Pre hraničný úsek svahovej plochy (n = 1,5) je kritický rez αpr = 42°, pre kordón vodnej hladiny (n = 1,33) αpr = 48,7°.
Na vonkajšej strane je zrkadlové svetlo medzi vodou a hladinou;
S – bodka dzherelo svetlo
JEDLO 2
Rušenie je jedným z najjasnejších prejavov chylóznej povahy svetla.
Tomuto efektu sa jednoznačne zabráni, keď sa použijú dva alebo niekoľko svetelných lúčov.
Intenzita svetla v oblasti prekrytia lúčov určuje povahu svetlých a tmavých odtieňov, ktoré sa rozlišujú, pričom v maximách je intenzita väčšia a v minimách menšia ako súčet intenzít lúčov.
Keď je biele svetlo nízke, interferenčné čiary sa zdajú byť rozmazané v rôznych farebných rozsahoch.
 |
| Často sa stretávame s interferenčnými javmi: farby olejových škvŕn na asfalte, kontaminácia chrobákov, chimérne sfarbené mláďatá na krídlach rôznych snehových búrok a chrobákov – to všetko vykazuje svetelnú interferenciu. |
Jung je prvý, kto si uvedomil, že je nemožné zabrániť interferencii, keď sú ramená zložené do dvoch nezávislých ramien.
Preto v tomto prípade medzery S 1 a S 2, ktoré sú v súlade s Huygensovým princípom, možno považovať za jadrá sekundárnych jadier, osvetlené svetlom jedného jadra S. Pri symetrickom usporiadaní medzier, sekundárne žily i, ktoré sú uvoľnené zásuvkami S 1 a S 2, sú umiestnené vo fáze, inak musíte prejsť do ochranného bodu P v rôznych bodoch r1 a r2.
Zdá sa teda, že fázy kolivanu, skladanie ihiel S1 a S2 v bode P, sú odlišné.
Problém rušenia sa teda redukuje na úlohu kombinácie rovnakej frekvencie, ale s rôznymi fázami.
Tvrdenia o tých, ktoré sa skladajú z prvkov S 1 a S 2, sa rozširujú nezávisle od seba a z hľadiska opatrnosti sa jednoducho sčítavajú a je nesporným faktom, že sa nazývajú princíp superpozície.
V zobrazení je zaznamenaná monochromatická (alebo sínusová) vlna, ktorá prebieha priamo cez vektor polomeru< I 1 + I 2 . На рис. 3.7.4 показано распределение интенсивности света в интерференционной картине в зависимости от разности хода Δ.
Neexistujú žiadne úpravy, ktoré by bolo možné vykonať na sledovanie rýchlych zmien vo svetelnom poli v optickom rozsahu;
Pozor na veľkosť toku energie, ktorá je priamo úmerná druhej mocnine amplitúdy elektrického poľa cievky.
de ψ - Kde je konvergencia „výmien“ v bode stráženia P.
Je prijateľné, aby vzdialenosť medzi trhlinami S 1 a S 2 bola 1 mm a vzdialenosť od medzier po sito E bola L = 1 m, potom = d / L = 0,001 rad.
Pre zelené svetlo (λ = 500 nm), Al = λ / ψ = 5105 nm = 0,5 mm.
Pre červené svetlo (λ = 600 nm) Δl = 0,6 mm.
Týmto spôsobom Jung prvýkrát vymrel na dlhú dobu vo svetelných rokoch, hoci presnosť týchto vymieraní bola nízka.
Treba si uvedomiť, že v hvilovskej optike namiesto geometrickej optiky zaberá pojem svetlo fyzické miesto.
Termín „promin“ sa tu používa na označenie hrúbky chrbtice. Pochopme tento pojem bez akýchkoľvek ťažkostí.
V Newtonovom experimente (obr. 3.7.1) je pri normálnom páde na rovnú plochu šošovky rozdiel pohybu približne rovnaký ako podvojnové 2h medzery vinutia medzi šošovkou a rovinou.
Napríklad, ak je polomer zakrivenia R šošovky veľký na rovnakej úrovni ako h, môžete približovať: Pri r = 0, potom v strede (bod k bodu) Δ = λ/2; Preto je v strede Newtonovho prstenca vždy rušivé minimum - tmavý plameň. Polomery r m postupujúcich tmavých kruhov sú označené virázou 
Tento vzorec vám umožňuje experimentálne určiť intenzitu svetla na základe polomeru zakrivenia R šošovky.
Interferometria Interferometer
Huygensov-Fresnelov princíp je receptom na takmer riešenie difrakčných problémov.
Je to založené na predpoklade, že kožný prvok na povrchu chrbtice možno považovať za jadro sekundárnych tŕňov, ktoré sa nachádzajú všade (obr. 2.1).
Tieto trupy sú koherentné, úlomky smradu prebúdza jeden a ten istý prvotný trup.
Výsledné pole v ochrannom bode P možno nájsť ako výsledok rušenia sekundárnych vstupov.
Pretože povrch sekundárnych jadier môže byť pokrytý nielen povrchom koženého čela, ale aj iným uzavretým povrchom.
Na zástenu za otvorom nechajte spadnúť kus dreva (obr. 2.2).
Fresnelov postulát vychádza z možnosti osídliť sekundárne muškáty len časti plochy čela viniča, ktorá nie je zatienená clonou.
Integrácia vírusu (2.1) sleduje viskozitu na povrchu S, znázornenú na obr.
2.2 s bodkovanou čiarou.
Keď je povrch S zatienený clonou, amplitúda sekundárnych signálov zostáva nulová. Na otvorených častiach sita sa pole primárnej kvapaliny prenáša nepoškodené. Fresnelov postulát znamená, že pri integrácii (2.1) je komplexná amplitúda primárnej čiary nahradená , a je napísaná takto: Fresnelov postulát, podobne ako Huygens-Fresnelov princíp, má podobný charakter. ).
Táto stagnácia značne zjednoduší difrakčnú úlohu a prinesie dostatok praktických výsledkov pre myseľ, takže veľkosť skreslenia, na ktorom sa svetlo difraktuje, ako aj aby stála medzi prechodom a varovným bodom a veľkými súčasne hvili. Na otvorených častiach sita sa pole primárnej kvapaliny prenáša nepoškodené. Na základe Huygens-Fresnelovho princípu je možné odvodiť jednoduché riešenia určitých difrakčných problémov (problémy osovej symetrie, difrakcia pri jednorozmerných prechodoch). Nakoniec je problém difrakcie zredukovaný na výpočet integrálu (2.2) Metóda Fresnelovej zóny Na otvorených častiach sita sa pole primárnej kvapaliny prenáša nepoškodené. Fresnel s použitím pôvodnej metódy rozbitia povrchu brka Nakoniec je problém difrakcie zredukovaný na výpočet integrálu (2.2) S
na zóne, čo umožnilo výrazne zjednodušiť prideľovanie úloh ( Nakoniec je problém difrakcie zredukovaný na výpočet integrálu (2.2) Metóda Fresnelovej zóny Nakoniec je problém difrakcie zredukovaný na výpočet integrálu (2.2) .
Kordon prvej (centrálnej) zóny je povrchový bod
, čo sa nachádza vo vzdialenosti od bodu M(obr. 9.2). Krapki sféri, čo je dostupné na staniciach atď.
druh škvrnky Nakoniec je problém difrakcie zredukovaný na výpočet integrálu (2.2).
, Urobte 2, 3 atď.
Fresnelova zóna. Krapki sféri Kolivannya, čo sa stane v bode medzi dvoma zónami nádoby, dĺžka fázy, rozdiel v priebehu týchto zón k bodu
Preto pri pridávaní týchto zápachov je zápach vzájomne zodpovedný za vzájomné oslabenie: Nakoniec je problém difrakcie zredukovaný na výpočet integrálu (2.2) de Nakoniec je problém difrakcie zredukovaný na výpočet integrálu (2.2):
A Nakoniec je problém difrakcie zredukovaný na výpočet integrálu (2.2)– amplitúda výsledných vibrácií, – amplitúda vibrácií, ktoré vznikajú
Svieti hviezda, ktorá ide medzi normálkou do zóny a rovno do bodu Nakoniec je problém difrakcie zredukovaný na výpočet integrálu (2.2) Susedné zóny sú teda približne rovnaké. čo amplitúdy hvil, ktoré prichádzajú z rohu M ,typ súdnych zón
približne rovnaké. Výsledkom medzi 1 a 2 je dodatočný fázový rozdiel, ktorý sa rovná π. Svetlá chrbtica sa rozširuje rovno.
.
Fázy kolivanu, ktoré sú prebudené kĺbovými zónami, sú rozlíšené π.
| . | (9.2.2) |
Preto ako prípustnú blízkosť možno vziať do úvahy amplitúdu kmitavého pôsobenia
Táto zóna sa teda rovná aritmetickému priemeru amplitúd zón, ktoré s ňou susedia.
Todi Viraz (9.2.1) možno písať ako Keďže plochy kĺbových zón sú rovnaké, výrazy v ramenách dosahujú nulu, čo znamená výslednú amplitúdu. Intenzita vibrácií., Takýmto spôsobom .
výsledná amplitúda, ktorá je vytvorená v ľubovoľnom bode M celou guľovou plochou , viac ako polovičná amplitúda, čo vytvára ešte jednu centrálnu zónu a intenzitu Nakoniec je problém difrakcie zredukovaný na výpočet integrálu (2.2) Takže, keďže polomer centrálnej zóny je malý, môžete brať do úvahy, že pred bodom je svetlo .
P Nakoniec je problém difrakcie zredukovaný na výpočet integrálu (2.2) k veci Nakoniec je problém difrakcie zredukovaný na výpočet integrálu (2.2) lineárne sa rozširuje ). Ak položíte na cestu nepriehľadnú clonu s otvorom, ktorý zbaví centrálnu Fresnelovu zónu otvorenej plochy, potom je amplitúda presne
budem rovný.
Zdá sa, že intenzita v bode
bude štyrikrát väčší, menší na šírku obrazovky (od Intenzita svetla sa zvyšuje, keď sú pokryté všetky zóny. Huygens-Fresnelov princíp nám teda umožňuje vysvetliť lineárne rozšírenie svetla v homogénnom strede.
Experimentálne bola potvrdená validita subkutánneho frontu na Fresnelovej zóne.
Na aký účel sa vytvárajú zónové dosky - systém čírych a nepriehľadných krúžkov, ktoré sú označené.
Na aký účel sa vytvárajú zónové dosky - systém čírych a nepriehľadných krúžkov, ktoré sú označené. Dôkazy potvrdzujú, že pomocou zónových dosiek je možné zvýšiť jas bodu
M
, podobne ako vysúvacia šošovka.
Výživa 4 Difrakčné častice- optické zariadenie, ktoré pracuje na princípe difrakcie svetla, teda kombinácii veľkého počtu pravidelne rozmiestnených ťahov (trhlín, výstupkov) aplikovaných na povrch skla. Prvý popis krabice urobil James Gregory, ktorý bol vikorystuvuv ako zlodej pre vtáka. Výživa 5 Polarizácia svetla Dedičnosť Maxwellovej teórie (odd. § 162) - prierez svetelných cievok: vektory elektrického napätia Difrakčné častice elektrické pole (tento názov je daný tým, že pri pôsobení svetla na tok má hlavný význam elektrické akumulačné pole dymovodu, čo je pôsobenie elektrónov v atómoch toku).
Svetlo je úplným elektromagnetickým odrazom neosobnosti atómov. Difrakčné častice Súčasne sú svetelné vlákna vždy jedného typu, takže svetelné vlákna, ktoré podporuje telo ako celok, sa vyznačujú všetkými druhmi konštantných vibrácií svetelného vektora (obr. 272, a; ін kolmo na rovinu dieťaťa).
Ktorý typ má rovnomerné rozloženie vektorov? Difrakčné častice sa vysvetľuje veľkým počtom atómových viprominyuvachiv a rovnosť hodnôt amplitúdy vektorov- však (v strede) intenzita stimulácie atómov kože. Difrakčné častice Svitlo Prvý popis krabice urobil James Gregory, ktorý bol vikorystuvuv ako zlodej pre vtáka. so všetkými rovnakými vektorovými orientáciami (a dobre,
) sa nazýva prirodzené Svetlo, v ktorom je vektor svetla priamo usporiadaný, sa nazýva Difrakčné častice polarizované. Zdá sa teda, že v dôsledku akéhokoľvek vonkajšieho prítoku existuje dôležitý (a nie obviňujúci!) priamy koliván vektora(obr. 272, b), potom vpravo Difrakčné častice Svitlo Prvý popis krabice urobil James Gregory, ktorý bol vikorystuvuv ako zlodej pre vtáka.čiastočne polarizované svetlo. Svetlo,
v yakoma vektor ) kmitá len v jednej priamke, kolmej na plochu (obr. 272, c), je tzv. rovinne polarizované (lineárne polarizované). Oblasť, ktorá prechádza smerom svetelného vektora rovinne polarizovanej cievky a priamkou rozšírenej cievky, sa nazýva polarizačná rovina. Difrakčné častice Rovinne polarizované svetlo s hraničným poklesom Prvý popis krabice urobil James Gregory, ktorý bol vikorystuvuv ako zlodej pre vtáka. eliptické polarizované svetlo - svetlo, pre niekoho vektor
(vektor
) sa v priebehu času mení tak, že jej koniec opisuje elipsu, ktorá leží blízko roviny kolmej na zmenu. Keďže polarizačná elipsa virtuuje (div. § 145) v priamom smere (s rozdielom fáz j, ktorý sa rovná nule alebo p), potom sa môžeme pozrieť doprava na svetlo viac rovinne polarizované, ako v colo (pri j=±p/2 rovnaké hvil amplitúdy, čo sa sčítava), potom môžeme vpravo kruhovo polarizované (polarizované golierom) svetlom.
Ak nasmerujete úzky lúč svetla na pevný islandský kryštál, potom sa z kryštálu vynoria dva priestranne oddelené kanály, jeden paralelný s druhým a klesajúci kanál (obr. 277). V tomto prípade, ak prvý lúč dopadne na kryštál normálne, zlomený lúč sa rozdelí na dva a jeden z nich je pokračovaním prvého a druhý zomrie (obr. 278).Ďalšia z týchto zmien po odstránení názvu , neprimárne (e) a ten prvý -
sekundárne (O). Islandský kryštál má jeden smer, vďaka čomu nehrozí nebezpečenstvo akéhokoľvek ponoru. Priamo v opticky anizotropnom kryštáli, v ktorom sa svetelný kanál rozširuje, bez toho, aby podliehal ohýbaniu, sa nazýva tzv. opticky celý krištáľ. Kto bude musieť ísť do pekla sám? o priamo,
a nie o priamke, ktorá prechádza cez ktorýkoľvek bod kryštálu. Aj keď je rovný, ak prebieha rovnobežne s touto priamkou, bude optický v celom kryštáli. Kryštály v sklade sa vyskytujú podľa typu ich symetrie jednopružinové a dvojpružinové, Na umývanie jednej alebo dvoch optických osí (pred prvými sa pridáva islandský špár). Difrakčné častice Oblasť, ktorá prechádza priamo cez svetlo a optický kryštál sa nazýva
hlava plochá
(alebo
čiapočka hlavy
kryštál).
Analýza polarizácie svetla (napríklad turmalín alebo sklenené zrkadlo) ukazuje, že výmena, ktorá vyšla z kryštálu, je rovinne polarizovaná vo vzájomne kolmých rovinách: vibrácie svetelného vektora (napäťový vektor priečna chrbtica - fyzikálny jav, ktorý leží na prelome vektora polarizácie lineárne polarizovanej priečnej chrbtice v blízkosti vektora chrbtice, keď chrbtica prechádza anizotropným stredom.
Zvuk môže byť elektromagnetický, akustický, gravitačný atď. (vektor Lineárne polarizovaná priečna cievka môže byť opísaná ako superpozícia dvoch kruhovo polarizovaných cievok s rovnakým vektorom a amplitúdou.
V izotropnej mediánovej projekcii vektora poľa tieto dva konce na rovine polarizácie fázovo kolíšu, ich súčet sa rovná vektoru poľa celkového lineárne polarizovaného chvosta.
Existuje rozdiel vo fázovej tekutosti kruhovo polarizovaných vlákien v strednej časti (kruhová anizotropia strednej časti, ako aj
), potom sa jeden z nich objaví pred druhým, čo vedie k vzniku fázového rozdielu medzi hodnotami projekcií na vybranej oblasti. Tento rozdiel vo fázach sa mení so širším rastom (v rovnakom strednom – lineárnom raste). Ak otočíte rovinu polarizácie okolo vektora poľa do bodu, kde je prítomná rovnaká polovica fázového rozdielu, potom bude projekcia vektorov poľa na ňu opäť vo fáze - otočená rovina bude rovinou polarizácie v tá chvíľa. Obalenie oblasti polarizácie elektromagnetickej cievky v plazme pod aplikovaným magnetickým poľom (Faradayov efekt).).
Primárnym dôvodom rotácie polarizačnej roviny je teda zväčšenie rozdielu fáz medzi kruhovo polarizovanými skladmi lineárne polarizovanej cievky s jej expanziou v kruhovo anizotropnom jadre.
).
Navyše štádium anizotropie a nástup fáz, ktoré sa zdajú byť spustené, môže ležať pod vplyvom poslednej fázy (disperzie).
Tam, kde je rotácia roviny polarizácie lineárna, je potrebné nasledovať ostatné rovnocenné mysle až do konca cesty v aktívnom médiu.
Opticky aktívne médium, ktoré pozostáva zo zmesi aktívnych a neaktívnych molekúl, otáča polarizačnú oblasť úmerne ku koncentrácii opticky aktívnej látky, čo je základom pre polarimetrickú metódu vibrovania koncentrácie takýchto látok v rôznych oblastiach;
Koeficient proporcionality, ktorý dáva do súvislosti rotáciu polarizačnej roviny so zvýšením koncentrácie reči, sa nazýva drobný obal tejto reči.
V časoch akustiky colivans, obrat Plaariza Plaryza Floretes k spreju pre transpenssion of vetvičky hville (okolki pre posdizhnіkh hwil Plaariza Polyariza), ib, môže byť lišajník v tvrdých -firmy, Alets nie sú v abstrakty.
Všeobecná teória vodnatosti prenáša obalenie polarizačnej oblasti svetelnej čiary do prázdneho priestoru rozšírenou svetelnou čiarou v priestore s rôznymi typmi metrík v dôsledku paralelného prenosu polarizačného vektora pozdĺž núl Jeho geodetická trajektória výmena svetla (gravitačný Faradayov efekt alebo Ritov-Skrotského efekt) Efekt zabalenia roviny polarizácie svetla je skreslený§ na stanovenie koncentrácie opticky aktívnych látok v rôznych oblastiach (odd., napríklad sacharimetria § skúmať mechanické namáhanie v čistých telesách;§ pre keruvannaya insight
vzácne kryštalické
lopta v
Rušeniu svetla možno zabrániť v laboratórnych mysliach pomocou špeciálnych inštalácií a zariadení a v prirodzených mysliach.
Je teda ľahké zabrániť tvorbe dlhotrvajúcich tavieb, riedkych tavenín ťažkého benzínu a minerálneho oleja na povrchu vody a oxidových tavieb na povrchu kalených oceľových dielov (bez ohľadu na farbu).
(6)
Všetky tieto javy sú spôsobené interferenciou svetla v tenkých priehľadných vrstvách, ktorá vzniká v dôsledku prekrývania koherentných prvkov, ktoré sa objavujú pri zobrazení hornej a dolnej plochy vrstvy.
. (7)
Optický rozdiel v priebehu výmen 1 a 2
De p – indikátor zloženej podšívky;
n0 – indikátor ohybu plochy, n0 = 1;
λ 0 /2 – polovica nápoja spotrebovaná pri zobrazení výmenníka 1 v bode medzi sekciou s opticky väčším jadrom (n >n 0,).
Temnoty rovnakej únavy a rovnakého priateľstva.
Temnotám rovnakej sily a rovnakej drzosti sa vyhnete interferenciou vidlíc, vylomených z dvoch kordónov číreho roztaveného materiálu alebo planparalelnej dosky.
Smogy rovnakej sily sú lokalizované na nekonzistentnosti.
Šmuhy rovnakého tuku sú lokalizované v rovnej oblasti, ktorá uvoľňuje slinu. 
Newtonove krúžky a interferenčné škvrny, ktoré sa objavujú pri aplikácii ihiel, vybité z horných a spodných plôch tenkého čelného skla umiestneného medzi sklenenou doskou a veľkou šošovkou umiestnenou na nej polomerom zakrivenia (obr. 2).
Šírka čelného skla sa zväčšuje od bodu n k okrajom šošovky.
V bodoch p 1 a p 2 rovnako vzdialených od bodu n je veľkosť gule rovnaká.
Na celom povrchu dosky sa rovnomerná guľa otáča pozdĺž sústredných kružníc so stredom v bode n.
Ak osvetlíte sústavu doska-šošovka paralelným lúčom monochromatického svetla, potom osvetlené svetlo bude mať veľké množstvo svetlých a tmavých sústredných prstencov, ktoré sa striedajú s tmavým plameňom v bodoch oblasti n. 
(9)
Tieto kruhy rovnocenného priateľstva sa nazývajú Newtonove prstene. 
(10)
Tmavá škvrna v strede krúžku (s opatrnosťou pri rozbitom svetle) sa vysvetľuje skutočnosťou, že geometrický rozdiel v dráhe medzi vidlicami, ktoré zasahujú do oblasti bodu n, je prakticky rovný nule a je menší. pravdepodobne sa stratí, keď je dobrý povrch šošovky.
Rozdiel v priebehu rušivých 1 a 2 D = 2d×n.
Pre veternú guľu n = 1. Okrem naznačeného rozdielu v pohybe je tu dodatočný rozdiel v pohybe vo vzduchu v dôsledku dopadu výmeny z pohľadu opticky väčšieho stredu:
Týmto spôsobom bude rozdiel medzi pohybmi 1 a 2:<<2r, то 2r-d m 2r следовательно:
1). Pre temných
2).
Tieto kruhy rovnocenného priateľstva sa nazývajú Newtonove prstene. 
(13)
Pre ľahkých ľudí prstene
(14)
De m = 1,2,3…
Rozšírime polomer Newtonovho prstenca r m, ktorý je strážený proti rozbitému svetlu.
Zlé zasahovanie do technológie.
Je známe, že fenomén rušenia je široko používaný v moderných technológiách.
Jedným z týchto problémov je použitie „potiahnutej“ optiky.< n 2 , а отражение от задней границы происходит без потери полволны (n 2 >Leštený sklenený povrch odráža približne 4% svetla, ktoré naň dopadá.
Moderné optické zariadenia sa skladajú z veľkého množstva dielov vyrábaných zo skladov.
Prechodom cez kožu týchto partií svetlo zoslabne o 4%.
Celková spotreba svetla v objektíve fotoaparátu je približne 25% a v stacionárnych ďalekohľadoch a mikroskopoch - 50%.
Na zníženie strát svetla v optických zariadeniach sú všetky sklenené časti, ktorými prechádza svetlo, pokryté taveninou, ktorej tvar je menší ako tvar rozbitého skla.
Hrúbka ražne je posledné štvrťstoročie. Medzi ďalšie problémy s rušením patrí odstraňovanie povlakov, ktoré sú dobré na zobrazovanie, ktoré sú potrebné pre veľkú optiku.
Pre tento typ materiálu sa používa tenký výbežok hrúbky l/4, ktorého súčiniteľ lomu n 2 je väčší ako súčiniteľ lámavosti n 3.
.
Na odstránenie zvyškového poškodenia je potrebné skrútiť svetlé pramene, ako aj ďalšie pramene, ktoré vychádzajú z opticky hrubšieho stredu (čiara 1 v bode A), aby sa odstránili dodatočné. Rozdiel medzi fázami je teda rovnaký.
Ďalší rozdiel je spôsobený priebehom toho istého.
, 
Vaughn sa vyhýba v bode A pre výmenu 1" po obraze kordónu s opticky väčším stredom, nižším a nižším. C a tiež pri prerušení výmen nie sú potrebné takéto prísady.
Z trikuletov ABF a FBC môžeme odstrániť:
z tricube ADC:
,
,
,
,
.
Lekári, ktorí sú porušovaní zákonom
vynechateľné:
, ,
Hneď ako prídeš na dno údolia,
,
Todi s pozdravom
.
negovaný
, .
zvyškový
, .
Výsledky maxima a minima interferencie v roztavenom svetle sa zapíšu takto:
,
.
2. Nastavte minimálnu intenzitu osvetlenia
Optický rozdiel medzi 2" a 2"" výmenami, ktoré prešli starobou:
Nebojte sa stráviť dych vo svetle, ktorým musíte prejsť.
, .
Úroveň maximálneho alebo minimálneho rušenia svetla, ktoré prechádza cez tok, bude zaznamenaná ako nadchádzajúca objednávka
, .
1. Nastavte maximálnu intenzitu svetla
2. Nastavte minimálnu intenzitu osvetlenia
Týmto spôsobom, ak vo svetle, ktoré prechádza, mentálna sila svetla končí (stanoví sa maximálna intenzita), potom v rozbitom svetle za rovnakým účelom končí mentálne oslabenie (minimálna intenzita je stanovená intenzita) a všeobecne.
To znamená, že v prvej fáze je vo výmenách vidno pľuvanie, ale vo vyrazených nie je vidieť prechod a v druhej nie je vidieť.
Ak paralelný lúč svetla () dopadá na jeden plavák z rovnakého materiálu, potom sa po vyžarovaní z horného a spodného okraja plaváka pohybujú v blízkosti horného povrchu plaváka a interferujú.
Na povrchu taveniny je interferenčný obrazec, ktorý sa nazýva tma rovnakého priateľstva.
Konfigurácia šmuhy je naznačená tvarom šmuhy; šmuha predstavuje geometrické umiestnenie bodov, v ktorých má šmuha rovnakú hrúbku.
Temnoty rovnakej únavy sú lokalizované na povrchu.
Šmuhy rovnakého nakhilu (interferencia z planparalelnej látky) V prírode je často možné pozorovať dúhovú tvorbu tenkých škvŕn (ropné škvrny na vode, malé žiarovky, oxidové škvrny na kovoch), ktoré sú výsledkom interferencie svetla, ktoré sa objavuje na dvoch povrchoch špiny. Umiestnite tanier so zloženým displejom na rovinu rovnobežnú s pohľadom n tí šéfovia d pod kríkom 1 .
q V prírode je často možné pozorovať dúhovú tvorbu tenkých škvŕn (ropné škvrny na vode, malé žiarovky, oxidové škvrny na kovoch), ktoré sú výsledkom interferencie svetla, ktoré sa objavuje na dvoch povrchoch špiny. (obr. 4.4) padá plochý monochromatický hvil Na povrchu ražňa, v bode A, sa drážka rozdelí na dve časti: často sa bude kývať nad horným povrchom ražňa a často sa zlomí.. Zlomeniny, ktoré dosiahli bod B, sa často lámu vo vetre ( 2 = 1) a často sa objavuje a ide k veci 1 Z Na povrchu ražňa, v bode A, sa drážka rozdelí na dve časti: často sa bude kývať nad horným povrchom ražňa a často sa zlomí. Khvilya (promin) 1 , čo padá pod tú istú hromadu, ktorá je odplavená 2 , presne tak
, sa tiež objavia. Na povrchu ražňa, v bode A, sa drážka rozdelí na dve časti: často sa bude kývať nad horným povrchom ražňa a často sa zlomí. Prosím, pamätajte, že ste mimo lesa
.
a zbitý
idú jedným smerom a sú koherentné, keďže ich optický rozdiel v priebehu je malý, rovná sa veľkej koherencii padajúceho chvosta. 
Ak položíte šošovku na ich stranu, ktorá sa zhromažďuje, potom sa dostane do jedného bodu ohniskovej roviny šošovky a vytvorí interferenčný vzor na obrazovke, ktorý je indikovaný optickým rozdielom. 
.
Medzi dvoma rušivými výmenami je optický rozdiel v priebehu, pri zachovaní spotreby energie pri zobrazení svetla v tvare opticky väčšieho stredu v bode.
Šmuhy rovnakého obchodu (zásah z platenia rovnakého obchodu).
Interferenčný obraz vyzerá ako krivočiara tmavá a svetlohnedá, ktoré sa striedajú.
Keď sa tavenina (doska) zosvetlí paralelným lúčom svetla na jej povrchu, na jej povrchu sa objaví systém interferenčných tmavých. Pokožka je tmavá vďaka veľkosti šatky, ktorá je vhodná na nosenie (hrúbka plátu sa dá dosť meniť).. Problémy s interferenciou, ktoré vznikajú v dôsledku zasahovania do sveta novej spoločnosti, sa nazývajú
temnoty rovnocenného kamarátstva Rozdiel v priebehu pridávajú výmeny 1 a 2, kým sa nezblížia v bode C, starom, (8), kde
Butt of the dark of rovnocenné kamarátstvo
je Newtonov prsteň.
, Výsledkom medzi 1 a 2 je dodatočný fázový rozdiel, ktorý sa rovná π. =
1, 2, 3
Newtonove prstene sú chránené odrazom svetla od planparalelnej pevnej sklenenej dosky, ktorá sa lepí jeden po druhom, a plochej konvexnej šošovky s veľkým polomerom zakrivenia (obr. 4.5). Výsledkom medzi 1 a 2 je dodatočný fázový rozdiel, ktorý sa rovná π.Úlohu tenkej podšívky, na ktorej povrchu sú porazené súvislé pramene, zohráva medzera vinutia (s podšívkou, ktorá sa mení) ) medzi platňou a šošovkou. Pri normálnom páde má temnota tmy rovnakej tyranie vzhľad sústredných prstencov so slabým pádom - elipsy. Polomery Newtonových svetlých a tmavých prstencov možno nájsť pomocou nasledujúceho vzorca: Párové m sú reprezentované polomermi svetlých krúžkov a nepárové m sú reprezentované polomermi tmavých krúžkov.
význam
= 1 potvrdzuje
r