Beta razpad vezi atoma.

Konci sveta

1. FIZIKA ATOMSKOGA JEDRA 1.4.

β-razpad

1.4. Beta razpad.
Oglejte si moč beta razpada.

Elementi teorije beta razpada. β Radioaktivne družine β Beta razpad β + jedra je proces prehodnega preoblikovanja nestabilnega jedra v izobarno jedro kot posledica raztapljanja elektrona (pozitrona) ali ujetja elektrona. Obstaja približno 900 beta radioaktivnih jeder. Približno 20 jih je naravnih, hrbtna stran je obrobljena s kosom blaga.

Oglejte si moč beta razpada Obstajajo tri vrste – -raztapljanje: elektronsko- Razpad, pozitron

- razpad in elektronsko shranjevanje (

, e- pokopan). Glavna vrsta je prva.

pri

, e elektronski β

Oglejte si moč beta razpada - razpad + -raztapljanje: elektronsko Eden od nevtronov jedra se z nihanjem elektrona in elektronskega antinevtrina spremeni v proton.

Uporabi: razpad prostega nevtrona

T

·

1/2 = 11,7 xv;

razpad tritija

1/2 = 12 kamnov. ν ) pri β+ razpadu ali antinevtrinu A, ki je enak začetnemu številu nukleonov v jedru, se ne spremeni, jedrski produkt pa je izobara izhodnega jedra, ki stoji kot nova desnica v periodnem sistemu elementov.

Pri β + -razpadu pa se število protonov spremeni za enega, število nevtronov pa poveča za enega in nastane izobara, ki je enaka vsebini izstopnega jedra.

Simbolično užaljen s procesom B.-r. prijavite se v prihodnjem pogledu:):

de -Z nevtroni.

Najenostavnejši primer (β - -razpad je pretvorba prostega nevtrona v proton s širjenjem elektrona in antinevtrina (čas razpada nevtrona je ≈ 13)

xv

Večja zložljiva zaloga (β - razpad - razpad pomembnega izotopa vode - tritija, ki je sestavljen iz dveh nevtronov (n) in enega protona (p):

Očitno je ta proces reduciran na β-razpad, povezan z (jedrskim) nevtronom. V tem primeru se jedro β-radioaktivnega tritija pretvori v jedro vodilnega elementa v periodnem sistemu - jedro lahkega izotopa helija 3 2 He. Z zadnjico β + -razpada lahko pride do razgradnje izotopa ogljika 11 z uporabo ofenzivne sheme: V tem primeru se jedro β-radioaktivnega tritija pretvori v jedro vodilnega elementa v periodnem sistemu - jedro lahkega izotopa helija 3 2 He. = Pretvorba protona v nevtron v sredini jedra lahko nastane kot posledica tega, da proton pokoplje enega od elektronov iz elektronske ovojnice atoma. Najpogostejši pojav je zakopavanje elektronov B.-r. Bodite previdni tako z naravno radioaktivnimi kot z umetnimi radioaktivnimi izotopi.

Najpogostejši pojav je zakopavanje elektronov Da bi bilo jedro nestabilno glede na eno od vrst β-ločljivosti (da bi lahko preizkusili B.-r.), je odgovorna vsota mase delcev v levem delu reakcije. večja od vsote mase produktov transformacije. Tom za B.-r.

Najpogostejši pojav je zakopavanje elektronov Pojavi se vidna energija. Energetika B.-r.

E

β se lahko izračuna kot rezultat razlike v masi na podlagi razmerja

Dosledzhennia B.-r.

Jedra so jim vedno znova predstavljala nepredstavljive skrivnosti.

Po odkritju radioaktivnosti v B.-r.

Dolgo časa je veljalo za argument o resnici prisotnosti elektronov v atomskih jedrih; To zanemarjanje se je pokazalo v očitnem nasprotju s kvantno mehaniko (čudovito atomsko jedro). Potem je obilica energije elektronov, ki letijo za B.-R., pri nekaterih fizikih spodbudila zakon o ohranitvi energije, ker

Nadali Vivchennya B.-r.

je fizike vedno znova pripeljal do propada starih pojavov.

Ugotovljeno je bilo, da je B.-r.

ustvariti sile popolnoma nove narave. Ne glede na zaskrbljujoče obdobje, ki je minilo od ure odkritja B.-R., narava interakcije, ki jo B.-R. razume, ni bila popolnoma razumljena. і Qiu vzajemnost so imenovali "šibek", ker. .

Je 10 12-krat šibkejši od jedrskega in 10 9-krat šibkejši od elektromagnetnega (preglasi gravitacijske interakcije; div. Šibke interakcije).Šibke interakcije imajo moč nad vsemi osnovnimi delci (razen fotonov).

Tik po preteku stoletja so prvi fiziki odkrili, da je B.-R.

Simetrija med "desno" in "levo" je lahko uničena. To zanemarjanje vesoljske paritete je bilo pripisano oblastem šibkih odnosov., na ordinatni osi - število elektronov N (E) v vodilnih enotah (navpična tveganja, ki označujejo meje med vrednostmi elektronov z enako energijsko vrednostjo).

Velika radjanska enciklopedija.. 1969-1978 .

- M: Enciklopedija Radyansk:

Sopomenke

Vas zanima, kaj je "beta razpad" v drugih slovarjih: Beta razpad, radioaktivna transformacija atomskih jeder, v procesu do 60 jeder sprosti elektrone in antinevtrine (beta razpad) ter pozitrone in nevtrine (beta+ razpad).

Letenje pri Bi.

elektronika in pozitroni se imenujejo zagalne. beta delcev. Ob…

elektronika in pozitroni se imenujejo zagalne. Veliki enciklopedični politehnični slovar Moderna enciklopedija

Beta razpad - (b razpad), vrsta radioaktivnosti, pri kateri jedro, ki razpade, sprosti elektrone ali pozitrone.

Med razpadom elektrona beta (b) se nevtron (notranji ali zunanji) spremeni v proton s transformacijo elektrona in antinevtrina (presenečenje... ...). Ilustrirani enciklopedični slovar

- (β razpad) radioaktivna transformacija atomskih jeder, pri kateri jedra sproščajo elektrone in antinevtrine (β razpad) ter pozitrone in nevtrine (β+ razpad). Letenje pri Bi.

elektrone in pozitrone imenujemo beta delci (β delci). Ruska enciklopedija zaščite - (b razpad).

bežna (spontana) pretvorba nevtrona n v proton p in protona v nevtron sredi at. jedra (pa tudi pretvorba v proton močnega nevtrona), ki jo spremljajo nihanja na e ali pozitron e+ in elektronski antinevtrini...

Fizična enciklopedija Hitra pretvorba nevtrona v proton in protona v nevtron v sredini atomskega jedra ter pretvorba prostega nevtrona v proton, ki jo spremlja pretvorba elektrona ali pozitrona in nevtrino ali antinevtrino.

elektronika in pozitroni se imenujejo zagalne.- (ß razpad) radioaktivna transformacija atomskega jedra (šibka interakcija), pri kateri se izmenjata elektron in antinevtrino ali pozitron in nevtrino; pri Bi.

Električni naboj atomskega jedra se spremeni v ena, masa pa se ne spremeni.

• Velika politehnična enciklopedija

knjige

O problemih propagande in govora v fiziki.

Kritična analiza osnovnih teorij: metafizična narava kvantne mehanike in iluzorna narava kvantne teorije polja.

Alternativa je model taljivih delcev, Petrov Yu.I.

(3.8)

, Knjiga je posvečena analizi problemov enotnosti in kontinuitete za razumevanje »oblike« in »dela«.

V iskanju najaktualnejših problemov so matematične osnove temeljnih...

Kopičenje pomembnih ionov odpira nove možnosti v absorpcijski moči eksotičnih jeder.

majhna

3.3.
Dinamika kopičenja ionov: a - tok, akumuliran na obroču za shranjevanje ESR ionov Dy 66+ v različnih fazah poskusa;

V iskanju najaktualnejših problemov so matematične osnove temeljnih...

Ker so ioni Ho 66+ praktično enaki M/q kot ioni primarnega žarka Dy 66+, se kopičijo v isti orbiti.

Ura kopičenja je postala ~ 30 minut.
Obstaja podobna disperzija pojavljanja za 187 Re 75+.
Ta rezultat je zelo pomemben za astrofiziko.

Na desni je, da imajo nevtralni atomi 187 Re periodo 4·10 10 let in so zmagoviti kot radioaktivno leto.

Obdobje nasprotno 187 Re 75+ postane manjše od 33±2 skal.

Zato je v astrofizikalnih razmerah treba narediti različne popravke, saj v očeh se 187 Re največkrat nahaja v ioniziranem stanju. Preučevanje moči površinsko ioniziranih atomov odpira novo smer za raziskovanje eksotičnih moči jeder, ki zmanjšujejo kulombijski dotok zunanje elektronske lupine.

Obdobja razpada oddanih α-radioaktivnih jeder se spreminjajo v intervalih.
Tako ima izotop volframa 182 W reverzno periodo T 1/2 > 8,3 10 18 s, izotop volframa 219 Pa pa ima T 1/2 = 5,3 10 -8 s.
majhna
2.1.

Trajanje dobe razpada radioaktivnega elementa v obliki kinetične energije je delih naravno radioaktivnega elementa.
Črtkana črta - Geiger-Nettolov zakon.<< M(A-4, Z-2), Za parne-parne izotope je pojav obdobja povratnega razpada v energiji α-razpada Q α ‑ opisano empirično
Geiger-Nettallov zakon
kjer je Z naboj končnega jedra, razpadna doba je T 1/2 v sekundah, energija α-delca E α pa je v MeV.
Na sl.
3 sl. 2.2 je jasno, da je α-razpad energijsko mogoč, začenši z A ≈ 140. V območjih A = 140–150 in A ≈ 210 vrednost Q α kaže jasne maksimume, kar je posledica strukture lupine jedra .

Največ pri A = 140-150 vezi iz polnjenja nevtronske lupine z magičnim številom N = A – Z = 82 in največ pri A ≈ 210 vezi iz polnjenja protonske lupine pri Z.

= 82. Zaradi same lupinaste zgradbe atomskega jedra prvega (redkozemeljskega) atomskega jedra se območje α-aktivnih jeder začne z N = 82, pomembna α-radioaktivna jedra pa postanejo še posebej številna, začenši z Z = 82. ‑ majhna
2.2.
Odlaganje energije - razpad v masnem številu A.
Širok razpon razpadnih dob, pa tudi velik pomen teh dob za bogata α-radioaktivna jedra je razložen z dejstvom, da α-delcev ni mogoče odstraniti iz jedra, ne glede na tiste, ki so energetsko pomembni.

Za izčrpavanje jedra mora α-delec premostiti potencialno pregrado - območje med jedri, ki nastane zaradi potencialne energije elektrostatične interakcije α-delca in terminalnega jedra ter gravitacijskih sil med nukleoni. .

Po klasični fiziki α-dela potencialne ovire ne moremo premagati, saj za to ni potrebna kinetična energija.
Vendar kvantna mehanika dopušča takšno možnost – α

Poenostavljen diagram skupnega učinka potenciala jedrske gravitacije in Coulombovega potenciala je prikazan na sliki 2.4.

Če želite preseči jedra α-dela z energijo E α, morate iti skozi potencialno pregrado, ki se nahaja v območju od R do R c. ‑ Afiniteta α-razpada je v glavnem določena z afiniteto D za prehod α-delca skozi potencialno pregrado

V okviru tega modela je bilo mogoče razložiti močno depozitno naravo α

razpad energije α-dela.

(2.6)

majhna<10 -14 (для самых короткоживущих относительно α‑распада тяжелых ядер).
2.4.
Potencialna energija - delci.
Prisotnost stacionarnega Plancka v eksponentnem prikazu (2.6) pojasnjuje močan pojav obdobja upadanja energije.
Majhna sprememba energije lahko povzroči znatno spremembo eksponenta in s tem zelo močno spremembo obdobja upadanja.

Zato so energije α-frekvenc, ki lebdijo, močno omejene.
Pri pomembnih jedrih so α-delci z energijami nad 9 MeV tako rekoč brez rokavov, tisti z energijami pod 4 MeV pa živijo v jedru tako dolgo, da α-razpada ni mogoče registrirati.

Pri redkih zemeljskih α-radioaktivnih jedrih se škodljiva energija zmanjša glede na spremembo polmera jedra in višine potencialne pregrade.

Na sl.
Slika 2.5 prikazuje vsebnost energije α-razpada izotopov Hf (Z = 72) kot masno število A v sferi masnih števil A = 156–185. Tabela 2.1 prikazuje energijo α-razpada, periodo povratnega razpada in glavne kanale razpada izotopov 156–185 Hf.

Vidimo, da se z večanjem masnega števila A spreminja energija α-razpada, kar vodi do spremembe intenzivnosti α-razpada in povečanja intenzivnosti β-razpada (tabela 2.1).	Izotop 174 Hf, ki je stabilen izotop (naravna vsebnost izotopov ima vrednost 0,16%), proteus razpade z razpadno dobo T 1/2 = 2·10 15 zaradi proliferacije α-dela.	Tabela 2.1 prikazuje energijo α-razpada, periodo povratnega razpada in glavne kanale razpada izotopov 156–185 Hf.	majhna	2.5.	Vsebnost energije α-razpada izotopov Q α Hf (Z = 72)
72	84	156	6.0350	vrsta masnega števila A.	Tabela 2.1
72	85	157	5.8850	Vsebnost energije α-razpada Q α, obdobje povratnega razpada T 1/2,	različni načini razpada izotopov H ​​f (Z = 72) v odvisnosti od masnega števila
72	86	158	5.4050	A	Z
72	87	159	5.2250	N	Q α
72	88	160	4.9020	T 1/2	Modi split (%)
72	89	161	4.6980	23 ms	α (<0.13), е (>99.87)
72	90	162	4.4160	α(100)	α (<8·10 -3), е (99.99)
72	91	163	4.1280	110 ms	α (<1·10 -4), е (100)
72	92	164	3.9240	α (86), e (14)	2,85 z
72	93	165	3.7790	α (44,3), e (55,7)	2,85 z
72	94	166	3.5460	5,6 z	2,85 z
72	95	167	3.4090	α (35), e (65)	2,85 z
72	96	168	3.2380	13,6 z	2,85 z
72	97	169	3.1450	α (0,7), e (99,3)	2,85 z
72	98	170	2.9130	18.2 z	2,85 z
72	99	171	2.7390	39,4 z	2,85 z
72	100	172	2.7470	40,0 s	2,85 z
72	101	173	2.5350	111 s	2,85 z
72	102	174	2.4960	e (100)	2,85 z
72	103	175	2.4041	76 s	2,85 z
72	104	176	2.2580	6,77 hv
72	105	177	2.2423	6,77 hv
72	106	178	2.0797	6,77 hv
72	107	179	1.8040	6,77 hv
72	108	180	1.2806	6,77 hv
72	109	181	1.1530	2,05 xv	25,95 hv
72	110	182	1.2140	3,24 hv	25,95 hv
72	111	183	0.6850	16.01 leto	25,95 hv
72	112	184	0.4750	12,1 let	25,95 hv
72	113	185	0.0150	1,87 leta	25,95 hv

23,4 leta
Med radioaktivnimi razpadi se končno jedro lahko pojavi ne samo v glavnem, ampak tudi v enem od prebujenih stanj.
Vendar pa je intenzivnost α-razpada energije α-delcev tako močna, da morajo razpadi pri aktivaciji terminalnega jedra potekati z zelo nizko intenzivnostjo, tako da je, ko se terminalno jedro prebudi, energija α- delec.
Zato je eksperimentalno mogoče preprečiti razpadanje na zunanjih nivojih, ki imajo relativno nizko prebujalno energijo.

Razpadi na stopnji prebujanja terminalnega jedra vodijo do razpada fine strukture energijskega spektra delcev, ki plapolajo.

Glavni dejavnik, ki določa moč α-razpada, je prehod α-frekvence skozi potencialno pregrado.

Drugi dejavniki so slabo razkriti, vendar v nekaterih primerih omogočajo pridobitev dodatnih informacij o strukturi jedra in mehanizmu α-razpada jedra.
Eden od teh dejavnikov je pojav kvantno mehanske podcentrične pregrade.

Ko α-del izhaja iz jeder (A,Z), kar povzroči spin J i in na katerem nastane končno jedro

(A-4, Z-2) na postaji s spinom J f , potem je α-del odgovoren za prevzem novega momenta J, kar je označeno z razmerjemα Ker ima α-del vrtenje nič, se njegovemu končnemu momentu J izogne ​​orbitalni moment roke l
Posledično se pojavi kvantnomehanska subcentrična pregrada.
Sprememba oblike potencialne ovire za hitrost subcentrične energije je nekoliko višja zaradi dejstva, da subcentrična energija pade od dviga bistveno bolj kot kulon (kot 1/r 2 in ne kot 1/r).

Pomemben dejavnik, ki povzroča močno prekomerno porazdelitev afinitete različnih molekul do α-razpada, je lahko potreba po pomembni reorganizaciji notranje strukture jedra, ko se α-delec spodbuja. ‑ Ker je jedro storža bolj sferično in je glavno telo končnega jedra močno deformirano, lahko zunanje jedro v procesu vibriranja α-dela, da bi se razvilo v glavno telo končnega jedra, ponovno prebudi, močno spremeni svojo obliko. ‑ Takšna sprememba oblike jedra vključuje veliko število nukleonov in sistem z malo nukleoni, kot je α
del, ki je izgubil svoje jedro, se morda ne bo pojavil v mislih njegove zaščite.
To pomeni, da bo možnost nastanka terminalnega jedra v glavni fazi nepomembna.

Če se sredi stopenj prebujanja končnega jedra pojavi stanje, ki je blizu sferičnemu, se lahko jedro storža premakne na naslednje brez kakršnih koli motenj zaradi α

razpadu se lahko zdi, da je raznolikost prebivalstva takšne regije velika, kar bistveno odtehta raznolikost prebivalstva spodnjih taborov, vključno predvsem.

Iz diagramov α-razpada izotopov 253 Es, 225 Ac, 225 Th, 226 Ra je razvidna močna intenzivnost α-razpada ob prebujanju energije α-delca in orbitalne količine l, ki jo nosi α-delec.

α-razpad lahko nastane tudi zaradi prebujanja atomskih jeder.

Tabeli 2.3 in 2.4 kot primer prikazujeta razpad glavnega in izomernega stanja izotopov 151 Ho in 149 Tb.

Tabela 2.3

α-razpad glavnega in izomera 151 Ho
Tabela 2.4

α-razpad glavnega in izomera 149 TbNa sl.

majhna 1.

Shematski prikaz okvare. Vidimo, da se z večanjem masnega števila A spreminja energija α-razpada, kar vodi do spremembe intenzivnosti α-razpada in povečanja intenzivnosti β-razpada (tabela 2.1). Alfa razpad se imenuje hitra prerazporeditev atomskega jedra s številom protonov Izotop 174 Hf, ki je stabilen izotop (naravna vsebnost izotopov ima vrednost 0,16%), proteus razpade z razpadno dobo T 1/2 = 2·10 15 zaradi proliferacije α-dela. in nevtroni Vidimo, da se z večanjem masnega števila A spreminja energija α-razpada, kar vodi do spremembe intenzivnosti α-razpada in povečanja intenzivnosti β-razpada (tabela 2.1). v drugo (hčerinsko) jedro, da sprejme veliko število protonov -2 ta nevtronov N-

2. V tem primeru se sprosti a-del - jedro atoma helija 4//^+.

Pri a-razpadu izhodnega jedra se atomsko število izginulega jedra spremeni za dve enoti, masno število pa za 4 enote, podobno kot na diagramu:

Oporniki a-razpada lahko le razgradijo izotop urana-238:

(med tem razpadom se torijevo jedro in a-delec razpršita s kinetično energijo 0,07 MeV in 4,18 MeV) in radij-226:

Tu se kaže pravilo konjugacije, ki sta ga oblikovala Faience in Soddi: element, ki nastane iz drugega elementa med menjavanjem a-sprememb, zavzame mesto v periodnem sistemu dve skupini levo od izhodnega elementa.

Za stopnjo nestabilnosti jeder je značilna velikost razpadne dobe - obdobje ene ure, v kateri razpade polovica jeder radioaktivnega izotopa.

Večina radioaktivnih izotopov kaže zapletene vzorce razpada.

Najpogostejši pojav je zakopavanje elektronov Pri takšnih prehodih diagrami kažejo na stotine tovrstnih napredovanj glede na skupno število prehodov (sl. 1 in 2). majhna 2. Shema razpada 230 Th. Polna energija razpada:

E a

- energija a-delov, E tl- energija atoma se sprosti in jaz - energija prebujanja hčerinskega jedra.

Za več nuklidov svetlobe (L

Najpogostejši pojav je zakopavanje elektronov Kinetična energija a-frekvence med alfa razpadom (E ta) označujejo mase izhodnih in končnih jeder ter a-delov. Ta energija se lahko rahlo spremeni, ko se končno jedro usede v prebujeno stanje in se na primer še poveča, ko se jedro prebudi in sprosti a-delec (kot so a-deli s povečano energijo, imenovani dolgotrajni). V tem primeru se jedro β-radioaktivnega tritija pretvori v jedro vodilnega elementa v periodnem sistemu - jedro lahkega izotopa helija 3 2 He. Vendar pa je v vseh fazah energija a-razpada vedno povezana z razliko v masi in nivojih vzbujanja izhodnih in končnih jeder, zato spekter a-frekvenc, ki se sproščajo, ni vedno zvezen, temveč linearen. .

Energija, vidna med a-razpadom

Ma

i M A -4 - mase matičnega in hčerinskega jedra, Ma - Masa a-chastki. Energija Delitev med a-delcem in hčerinskim jedrom je sorazmerna z njunima masama, kar kaže na energijo a-frekvence: Ma - = 477 +3). Pred njimi lahko intelektualno (ker je izotopska serija začela razpadati med uro sušenja Zemlje) dodate četrto vrstico, ki se začne s 23? Np (L = 477 +1). Po nizkih zaporednih razpadih se ustvarijo stabilna jedra s podobnim in enakim magičnim številom protonov in nevtronov (Z=82, N=126), kot so 2o8 Pb, 2o6 Pb, 2 ° 7 Pb, 2 ° 9Bi. Pori življenja aktivnih jeder ležijo na mejah Yu 17

rokiv (2 °4Рь) do

3.* 7

z (212 Rho).

Dolgoživi nuklidi vključujejo 2 Ce, *44Ne, 17 4Hf, ki postopoma postanejo (2+5) 10*5 skal.

Najpogostejši pojav je zakopavanje elektronov majhnaі 3. Ravni snopi a-promenov iz dzherel majhnih velikosti: a - dzherel 210 Po, ena skupina a-promens; b - dzherelo 227 Th dve skupini z majhnimi razdaljami; c - dzherelo 2u Bi + 2n Po, vidna sta dva a-delca 211P0; g - dzherelo ~ 8 Th s produkti razgradnje skupine Ra, 2 3-Th, 21b Po, 212 Bi + 212 Po 6. Alfa razpad je možen, saj je energija povezave med a-delci in materinskim jedrom negativna.

Da bi bilo jedro a-radioaktivno, je potrebna sprememba uma, ki sledi zakonu o ohranitvi energije. V tem primeru se jedro β-radioaktivnega tritija pretvori v jedro vodilnega elementa v periodnem sistemu - jedro lahkega izotopa helija 3 2 He. M (a?)

>M(L-4^-2) + Ma, (9) M(A,Z)

M(A-

4,Z-2) - razvidna je masa umirjenosti izhodnih in terminalnih jeder, Ma- Masa a-chastki. Ko se zaradi razpada končno jedro in a-del povečata v skupni kinetični energiji e.

Kinetične energije a-delcev se spreminjajo od 1,83 MeV (*44Nd) do 11,65 MeV (izomer 212n Po). Energija a-delcev, ki se sprostijo iz glavnih okvirjev, je 4+9 MeV, energija elementov redkih zemelj, ki se sprostijo, pa 2+4,5 MeV.- Potovanje a-delov s tipično energijo

a = 6 MeV postane -5 cm blizu površine za normalne ljudi i ~o, 05 mm v A1. e majhna 4. Eksperimentalni a-spekter plutonijevih izotopov.

Zaradi moči a-razpada obstaja jasna in izjemno močna kontinuiteta med energijo delcev, ki se sproščajo, in obdobjem hitrega razpada radioaktivnih jeder. Z majhno spremembo energije a-delcev se razpadne dobe (T) spremenijo za več vrst velikosti. Torej 2 з 2 ТЪ?„=4,08 MeV, 7=1,41 10 yu l in 2l8 Th e E a =

9,85 MeV,

=yu μs.

Sprememba energije kaže spremembo obdobja za 24 velikosti.

Najpogostejši pojav je zakopavanje elektronov Za parne-parne izotope enega elementa je pojav obdobja razpada v energiji a-razpada najbolje opisan z razmerjem (Geiger-Nettallov zakon): de Ci і з 2 - konstante, ki šibko ležijo v Z. Za postopno razpadanje je Geiger-Netallov zakon videti takole: binb 2 - konstantno in b 2 - zagalna, in b - individualno za naravne potrebe kože, R-

po kilometrini delov sveta, E a -

energija a-delov. Ma - Tovrstno nahajališče je bilo empirično ugotovljeno leta 1912. G. Geigerja in J. Netalla ter teoretično podložena leta 1928. G. Gamov, kot rezultat kvantnomehanske analize procesa a-razpada, ki se zdi pot tunelskega prehoda.

Teorija dobro opisuje prehode med glavnimi stopnjami seznanjenih jeder. Vidimo, da se z večanjem masnega števila A spreminja energija α-razpada, kar vodi do spremembe intenzivnosti α-razpada in povečanja intenzivnosti β-razpada (tabela 2.1).

Za neparno-parna, parno-parna in neparno-parna jedra je osnovna težnja ohranjena, vendar so njihove periode 2-1000-krat daljše kot pri parno-parnih jedrih z Z in podatki

E a.

Razširitev a-radioaktivnosti je v veliki meri določena s trajanjem življenjske dobe takšnih jeder glede na energijo njihovega razpada.

Ta energija je pozitivna, saj je obdobje hitrega upada med kg 12 s = 1 v kamnini aktivnost 1 g izotopa =200 postane manj kot 1,810 m2 Ki). Za izotope elementov z Več kot 200 a-aktivnih jeder je razporejenih predvsem na koncu periodičnega sistema, za svincem (Z>82), ki zaključi zapolnitev protonske jedrske lupine Z=82. 82).

Očitno obstaja tudi majhna skupina viprominentnih jeder med redkimi in pomembnimi jedri ter majhno število a-viprominentnih jeder s pomanjkanjem nevtronov z A~po.

Življenjske ure a-aktivnih jeder se gibljejo med: od 3-10-"sek (za 2,2 Po) do (2-5)-10*5 l (naravni izotopi '4 2 Ce, *44Nd, WHO. Energija a - razpad leži na mejah 44-9 MeV (za padcem dolgotrajnih a-frekvenc) za vsa pomembna jedra in 24-4,5 MeV za redkozemeljske elemente -100 je prikazano na sl.

Teoretično se a-razpad prenese na matično jedro za a-delce s potencialno jamo, ki je obdana s potencialno pregrado.Energija a-delov v jedru ne zadostuje za podporo pregrade. - Zdi se, da je pojav drobcev iz jedra posledica kvantno mehanskega pojava, imenovanega učinek tunela. - Na podlagi kvantne mehanike je jasno, da je prehod dela skozi potencialno pregrado ničelno nevtralen. Pojav tuneliranja je neverjetne narave. Učinek tunela

(tunel)

obrobljen z mikrodelcem potencialne pregrade, kadar je njegova skupna energija (ki se med tuneliranjem izgubi nespremenjena) manjša od višine pregrade.

Učinek tunela pojav kvantne narave, nemogoč za klasično mehaniko; Analog učinka tunela v optiki kravjega repa je lahko prodor svetlobe roženice v sredino, ki izbije sredino iz umov, če z vidika geometrijske optike obstaja zunanja notranja pristranskost. Pojav tunelskega učinka je osnova številnih pomembnih procesov v atomski in molekularni fiziki. r 0 – polmer jedra.

Vrednost je pomembna na primer za 2 s** in Coulombova pregrada ima višino 30 MeV, zato zaradi klasičnih pojavov in delno z energijo 4,5 MeV takšne pregrade ni mogoče dvigniti .

Toda kljub šibki avtoriteti včasih takšna ovira vseeno odpove. Na energijskem diagramu jedra lahko opazimo tri področja: i" - sferična potencialna jama z glino V. Klasični mehanizem ima del s kinetično energijo

E a +V 0

Na tem mestu se lahko zrušite ali pa ga zapustite.

Ta galus ima močno interakcijo med a-delcem in presežnim jedrom.

R območje potencialne pregrade, katere potencialna energija je večja od energije a-dela, torej.