Kolaps nabitých častíc v elektrických a magnetických poliach.

Učiteľovi Zdá sa, že sila pôsobiaca na nabitú časticu v elektromagnetickom poli vyzerá ako F=q(E+rxB).(12.1) Pri špecifikácii polí E a B problém kolapsu náboja v poli vychádza predovšetkým z klasickej mechaniky o kolapse častíc pod vplyvom vonkajších síl. Striktne vzaté, je nabitá časť, ktorá sa pri zrýchlení zrúti, rozvibruje elektromagnetické cievky a je cítiť z ich strany na výstupe., niektoré z nich rachotia rovnomerne okolo kolíka. Polomer tohto kolíka je úmerný magnetickému poľu zásobnej tekutosti častice a frekvencia oplodnenia v tekutosti neleží a poskytuje dodatočnú energiu náboju častice na indukciu magnetického poľa. náboj elektrónu a U je urýchľovacie napätie medzi katódou a urýchľovacou anódou elektronickej harmonickej. Lorentzova sila sa nevzťahuje na elektrón, ktorý je viazaný magnetickým poľom. obalením ss (12.4) vzorcom (12.5) sa určí súčasný vzťah 8я2 U (12.6) L Keďže pri konštantnom urýchľovacom napätí U môžeme zaostriť elektrónový lúč, čím sa postupne zvyšuje magnetická indukcia Ak je pole nulové, potom vzorec (12.6) vikoristánu na výpočet pomeru e/t. Koho je najjednoduchší spôsob prechodu zo zdrojov energie. Preto sa elektrón, ktorý letí z harmonickej osi trubice, zrúti v priamke a klesne do stredu obrazovky.?

Je zrejmé, že pre koho musí byť plná sila, ktorá je čiastočne rovná nule, musia byť magnetické aj elektrické sily navzájom rovnaké za modulom a priamo cez modul.

Elektrická sila, ktorá pôsobí na kladne nabitú časticu, smeruje k osi a magnetická sila smeruje k zápornému smeru tejto osi.

Nezáleží na tom, či sa prevrátite, čím sa môže plynulosť dielu narovnať pozdĺž osi.

Modul tekutosti sa určí zo vzťahu qE=qvB, (12.7).

hviezdy » = (12-8) Fragmentovaná tekutosť častice nemôže prekročiť tekutosť svetla vo vákuu, potom zo vzorca (12.8) je zrejmé, že kolaps nabitej častice v „priesečníkoch polí so stálou tekutosťou“ možnej častice pre 7 Vysvetlite možnosť prúdenia stacionárneho elektromotora v jadre elektrického generátora podľa zákona zachovania energie.

Meta roboty:

identifikovať tok nabitých častíc v elektrických a magnetických poliach.

Význam má náboj elektrónu.

V elektrickom poli napríklad elektrón pôsobí na nabitú časticu silou, ktorá je úmerná veľkosti náboja e a priamosti poľa E

(4)

Pod touto silou sa elektrón, ktorý nesie záporný náboj, pohybuje v smere opačnom k ​​smeru vektora (obrázok 1 a) (5)

Nech sa medzi planparalelnymi doskami aplikuje rozdiel potencialov U medzi doskami vznikne rovnomerne elektricke pole, ktoreho napatie je rovnake (2), kde d je medzi doskami. .

Pozrime sa na dráhu elektrónu, ktorý letí v rovnomernom elektrickom poli s určitou tekutosťou (obrázok 1 b).

(6)

Horizontálna akumulačná sila je menšia ako nula, takže skladovacia tekutosť elektrónu sa stáva stabilnou a normálnou.

(7)

Potom je súradnica X elektrónu označená ako

Vo vertikálnej línii pod pôsobením sily elektrón zažíva zrýchlenie, ako v súlade s iným Newtonovým zákonom.

(8)

Do hodiny sa elektrón naplní vertikálnou zásobnou tekutinou

hviezdy

Zmena súradníc elektrónu v čase sa odstráni integráciou zostávajúceho výrazu:

Pozrime sa teraz na dráhu elektrónu, ktorý letí v rovnakom magnetickom poli s tekutosťou (obr. 2)

Magnetické pole prúdi na elektrón silou F l, ktorej veľkosť je určená Lorentzovým vzťahom

(10)

alebo v skalárnom zobrazení

(11)

de B – indukcia magnetického poľa;

 - kut medzi vektormi a .

Priamo je Lorentzova sila určená pravidlom ľavej ruky s poradím znamienka náboja časti.

Je dôležité, že sila, ktorá pôsobí na elektrón, je vždy kolmá na vektor tekutosti, a teda na subcentrickú silu.

V rovnomernom magnetickom poli pod prílevom subcentrálnej sily elektrón kolabuje pozdĺž kruhu s polomerom R. Keď elektrón kolabuje v priamke pozdĺž siločiar magnetického poľa, potom.

І =0, potom sa Lorentzova sila F l rovná nule a elektrón prechádza magnetickým poľom bez priamej zmeny toku.

Ak je zóna pôsobenia magnetického poľa uzavretá a tekutosť elektrónu je vysoká, potom sa elektrón zrúti v oblúku a vyletí z magnetického poľa, pričom zmení smer svojho smeru (obr. 5).

Kde zotavenie sa určuje rovnakým spôsobom ako pre elektrické pole a predchádzajúci: , (17) kde je v tomto prípade dĺžka zóny pôsobenia magnetického poľa.

Absorpcia elektrónu do magnetického poľa je teda úmerná e/m a spätne úmerná.

Nech sa medzi planparalelnymi doskami aplikuje rozdiel potencialov U medzi doskami vznikne rovnomerne elektricke pole, ktoreho napatie je rovnake (2), kde d je medzi doskami.

(19)

Na priesečníku elektrického a magnetického poľa spočíva regenerácia elektrónu v smere vektorov a vzťahu medzi ich modulmi.

Na obr.

6 Elektrické a magnetické pole sú navzájom kolmé a priame tak, že jedno z nich bude hnať elektrón hore a druhé dole.

Priama inšpirácia by mala spočívať v rovnováhe síl F l i.

Keď je aplikované slabé magnetické pole priamo rovnobežne s osou elektród, trajektória elektrónov sa ohýba pod prílevom Lorentzovej sily predtým, ako dosiahnu anódu.

Pri takejto kritickej hodnote indukcie magnetického poľa B = B cr sa trajektória elektrónov ohýba, takže v momente, keď elektróny dosiahnu anódu, vektor ich rýchlosti sa narovná až k anóde. Ja, vy ste sa rozhodli, že pri vystavení silnému magnetickému poľu v k sa elektróny nestratia na anóde. Hodnota K nie je pre toto zariadenie konštantná a spočíva vo výške potenciálneho rozdielu medzi anódou a katódou. Presná trajektória kolapsu elektrónu v magnetróne je zložená, takže fragmenty elektrónov sa zrútia v nerovnomernom radiálnom elektrickom poli. Hodnota K nie je pre toto zariadenie konštantná a spočíva vo výške potenciálneho rozdielu medzi anódou a katódou. Keďže však polomer do anóda je oveľa menšia ako polomer anódyі b , potom elektrón opisuje trajektóriu, ktorá je blízka kruhovej, pretože sila elektrického poľa, ktoré urýchľuje elektróny, bude maximálna v blízkosti úzkej katódovej oblasti. Pri B = B cr je polomer kruhovej trajektórie elektrónu, ako je vidieť na obr. viac ako polovica polomeru anódy R=. ... /2. Ozhe, zgіdno (13) pre V kr maєmo: b ... Indikátor ohybu. Stresové spojenie elektrický magnetické zalievanie /2. Ozhe, zgіdno (13) pre V kr maєmo: b ... Indikátor ohybu. V b elektromagnetický obvod ...

magnetické

lúka

s indukciou B. 13.

Nabité

kus

zrúti sa v

po polomere 1 cm s rýchlosťou 106 m/s.

Indukcia poliach letí do plochého kondenzátora pod rezom (= 30 stupňov) k záporne nabitej doske alebo pod rezom () do kladne nabitej dosky, vo vzdialenosti = 9 mm od záporne nabitej dosky.

Parametre dielu. m – hmotnosť, q – náboj, – tekutosť klasu, – energia klasu;

Parametre kondenzátora.

D – stojan medzi platňami, – dvojitá strana štvorcovej platne, Q – náboj platne, U – rozdiel potenciálov, C – elektrická kapacita, W – energia elektrického poľa kondenzátora;

Prosím, majte na pamäti: Uloženie tekutosti dielu v súradnici „x“. A? (t) - príbehovosť

tangenciálne zrýchlenie

časti vody v kondenzátore na hodinu,

Kondenzátor je pevný vodič, ktorý pozostáva z dvoch dosiek oddelených dielektrickou guľou (táto má dielektrickú guľu). Shchob vonkajších telies

nenalievajte na kapacitu kondenzátora, dajte platniam taký tvar a rozložte ich jednu po druhej, aby sa pole vytvorené nábojmi nahromadenými na nich sústredilo v strede kondenzátora.

Fragmentované pole je položené v strede kondenzátora, čiary elektrického posunu začínajú jednou vrstvou a končia druhou.

Tiež poplatky tretích strán, ktoré sa objavujú na platniach, majú rovnakú veľkosť a rozdiel na znamienko.

Hlavnou charakteristikou kondenzátora je jeho kapacita, ktorá nadobúda hodnotu úmernú náboju Q a je obalená proporcionálnym rozdielom potenciálov medzi doskami:

p align="justify"> Tiež hodnota kapacity je určená geometriou kondenzátora, ako aj dielektrickým výkonom stredu, ktorý vypĺňa priestor medzi doskami.

Pretože plocha dosky je S a náboj na nej je Q, potom je napätie medzi doskami rovnaké

fragmenty U=Ed, potom je kapacita plochého kondenzátora rovnaká:

Energia nabitého kondenzátora je vyjadrená prostredníctvom náboja Q a rozdiel v potenciáloch medzi doskami, na základe týchto vzťahov, môžeme napísať ďalšie dva výrazy pre energiu nabitého kondenzátora, zodpovedajúcim spôsobom korelujúce s týmito vzorcami a našimi parametrami kondenzátora : napríklad

Sila na strane poľa kondenzátora

Dôležitá je sila, ktorú častice majú.

Keď vieme, čo pôsobí na časť: sila F e (zo strany poľa kondenzátora) a P (gravitačná sila), môžeme zapísať vyrovnanie:

de, pretože Fe = Eq, E = U/d

P = mg (g – zrýchlenie pádu, g = 9,8 m/s 2)

Ak pachy pôsobia v smere osi Y, ale smrad nepôsobí v smere osi OX, potom

A =.

(2. Newtonov zákon)

Základné rozrahunkovské vzorce:

1. Kapacita plochého kondenzátora:

2. Energia nabitého kondenzátora:

3. Energia časti:

kondenzátorová iónová nabíjacia časť

Kondenzátor:

1) Postavte sa medzi dosky:

0,0110625 m = 11,06 mm.

2) Náboj taniera

3) Variácia potenciálov

4) Sila na strane poľa kondenzátora:

6,469 * 10-14 N

Gravitácia:

P = mg = 45,5504 * 10-26 N.

Význam je príliš malý, takže ho možno využiť.

Časti Rivnyannya Ruhu:

=((3,76*10 5) 2 +(1,37+

+(0,23 M10 13 /3,76×10 5)*x) 2) 1/2 = (3721*1010 *x 2 +166*1010 * x+14,14*10 10) 1/2

Vieme (t):

Vieme medzi t, pretože

0

tmax = 1,465-10-7 z

Poznáme hranicu x, pretože

0

l = 0,5 m;

xmax

Plány vkladov:

V dôsledku expanzie sme odstránili usadeniny V(x) a a(t):

V(x)= (3721*10 10 *x 2 +166*10 10 * x+14,14*10 10) 1/2

Pomocou Excelu môžeme vytvoriť graf obsadenia V(x) a graf obsadenia a(t):

Abstrakt: V grafickom návrhu „Tok nabitej častice v elektrickom poli“ bolo vidieť tok iónu 31P + v rovnomernom elektrickom poli medzi doskami nabitého kondenzátora.

Pre môj výskum som sa oboznámil so zariadením a hlavnými charakteristikami kondenzátora, pohybom nabitej častice v rovnomernom magnetickom poli, ako aj pohybom hmotného bodu po zakrivenej dráhe a potrebnými parametrami pre súčiastku. kondenzátor typu:

· D - stojan medzi platňami: d = 11,06 mm

· U - rozdiel potenciálov;

U = 4,472 kV

· - hladkosť Pochatkova;

v0 = 0,7031015 m/s

· Q – doskový náboj;

Q = 0,894 uC; ϕ (Výsledné grafy zobrazujú distribúcie: V(x) - hustota plynulosti sekcie „V“ na súradnici „x“ a (t) - hustota tangenciálneho zrýchlenia sekcie počas hodiny zavlažovania v kondenzátora a je správne, že hodina polievania je podstatná, keďže ., Ión skončí na záporne nabitej doske kondenzátora., Ako vidno z grafov, smrad nie je lineárny a statický. 14.1 Súčiastka sa nabíja v elektrostatickom poli.

Je možné vidieť rivalitu častíc v elektrostatickom poli

\(~m \vec a = q \vec E(x,y,z)\) .

(1) Keďže elektrostatické pole je potenciálne, potom pre časť, ktorá sa zrúti, je určený zákon zachovania energie, na základe ktorého sa dá písať v tvare\(~\frac(m \upsilon^2)(2) + q \varphi(x,y,z) = \operatorname(const)\) . (2) de

X

V rovnomernom elektrickom poli je sila, ktorá pôsobí na nabitú časticu, konštantná ako vo veľkosti, tak aj v smere.

Preto bude pohyb takýchto častí podobný pohybu tela v ťažkej zemi bez zaistenia podpory vetra. Trajektória častice v tomto bode je plochá, leží blízko roviny, ktorá umiestňuje vektory tekutosti častice klasu a intenzity elektrického poľa (obr. 84). Na opísanie polohy dielca stačia dve súradnice. Manuálne nasmerujte jednu z karteziánskych súradnicových osí v rovnakom smere ako vektor intenzity poľa (takže rotácia osi sily bude rovnomerne zrýchlená) a druhú kolmo na vektor napätia (rotácia osi sily bude rovnomerná) . Klas sa ručne odstráni z polohy klasu kusu. Najjednoduchší zadok: kúsok oleja m

ktorý nesie elektrický náboj q kolabuje v rovnomernom elektrickom napäťovom poli \(~\vec E\), počiatočný moment má rovnakú tekutosť \(~\vec \upsilon_0\). Vibermo všetko Oh v b_k protilegálnom smere vektora \(~\vec E\) je klas rovnobežný s polohou klasu častice (obr. 85).Časť sa zrúti s konštantnými zrýchleniami \(~g* = \frac(qE)(m)\), narovná sa „zvisle nadol“, potom ďalší popis kolapsu so všetkými jeho vlastnosťami možno prepísať zo súvisiacich problémov o kolaps tela v teréne ťažký bez akejkoľvek podpory vetra.

Popíšte princíp robota elektrostatické zariadenie, ktoré zomiera, ktorý sa používa v množstve zariadení (napríklad rôzne typy osciloskopov) na zmenu smeru toku elektrónov. Trajektória častice v tomto bode je plochá, leží blízko roviny, ktorá umiestňuje vektory tekutosti častice klasu a intenzity elektrického poľa (obr. 84). Lúč elektrónov, ktorý osciluje plynulosťou (~\vec \upsilon_0\), letí do priestoru medzi dvoma rovnobežnými doskami h medzi nimi vzniká konštantné elektrické pole napätia \(~\vec E\). Na vzostupe l υ 0 Najjednoduchší zadok: kúsok oleja Za hodinu pretečie elektrón medzi platňami \(~t_1 = \frac(h)(\upsilon_0)\) do zložky tekutosti, narovnanej pozdĺž osi

\(~\upsilon_y = a t_1 = \frac(eE)(m) \frac(h)(\upsilon_0)\) і presuňte sa do vzdialenosti \(~\delta_1 = \frac(1)(2) a t^2_1 = \frac(eE)(2m) \vľavo (\frac(h)(\upsilon_0) \vpravo)^2\) .

PISLAL VILOTA ZALEKTRON ELECTRON RIKHATHNEMENT RIVNEN, Tom za hodinu do Ekranu \ (~ t_2 = \ frac (l) (\ upsilon_0) \) Mierne vertikálne OSI na Vidstane \ (\ Delta_2 = \ Upsilon_2 = Frac (eE) (m) \ frac(h)(\upsilon_0) \frac(l)(\upsilon_0) = \frac(eE)(m) \frac(hl)(\upsilon^2_0)\).

Celkový vertikálny posun toku

\(~\Delta z = \delta_1 + \delta_2 = \frac(eEh)(m \upsilon^2_0) \left (\frac(h)(2) + l \right)\) .

Z tohto vzorca vyplýva, že hodnota je úmerná intenzite poľa a rozdielu potenciálov medzi doskami, ktoré sa zahrievajú. 1 Týmto spôsobom, zmenou napätia medzi doskami, môžete zmeniť polohu elektrónového lúča na obrazovke. 4 14.1.2 Elektrónka s elektrostatickými prieduchmi. 2 , 3 Na zobrazovanie obrázkov na obrazovke sa používajú elektrónky.

Principiálna schéma takejto trubice je znázornená na obr. 2 87. 3 Úzky zväzok elektrónov, ktorý je tvorený elektrónovým magnetom , sa zrýchli pod elektrickým poľom vytvoreným medzi zariadením a obrazovkou(. Na svojej ceste zväzok elektrónov prechádza cez dva páry dosiek, ktoré sú absorbované.

\(~\vľavo\(\začiatok(matica) x = K_x U_x = K_x bt \\ y = K_y U_y = K_y U(t) \koniec(matica)\vpravo.\) .

Trajektóriu zarovnania výmeny na obrazovke je možné jasne vidieť, pričom prvé zarovnanie ušetrí hodinu:

\(~t = \frac(1)(K_x b) x ; y = K_y U \left(\frac(1)(K_x b) x \right)\) .

(2) , sa zrýchli pod elektrickým poľom vytvoreným medzi zariadením a obrazovkou(. Týmto spôsobom trajektória výmeny na obrazovke sleduje graf funkcie

), čo im umožňuje vizuálne vnímať.

Ďalšie, najčastejšie používané spôsoby spaľovania sú známe neskôr, vychádzajúc z teórie kolaterálnych procesov.

Roc nabíja všetky kusy Pre časticu, ktorá sa zrúti, sa pole považuje za priečne, pretože vektor tekutosti je kolmý na čiary vektora intenzity elektrického poľa. Pozrime sa na tok kladného náboja, ktorý prúdi do elektrického poľa plochého kondenzátora s tekutosťou podobnou klasu (obr. 77.1).

Ak by elektrické pole neexistovalo (), potom by náboj klesol do bodu O obrazovke (nie je to jednoduché kvôli gravitácii).

, (77.1)

V elektrickom poli pôsobí na časticu sila, ktorá spôsobuje ohýbanie trajektórie častice.

Časť je vytlačená z klasu priamo a zmizne v škvrne

D

Q = 0,894 uC; . obrazovke

Toto vonkajšie odčítanie môže byť nahradené vzhľadom:

de - Výtlak pod Ruskom v elektrickom poli;

- Posun pod Ruskom za hranice elektrického poľa.

Kĺb sa zdvihne, prechádza čiastočne v priamej línii, kolmo na dosky kondenzátora, pôsobením poľa so zrýchleniami

Takže, keďže v súčasnosti sú častice naliate do kondenzátora, existuje denná likvidita

– hodinu na nabitie kondenzátorového poľa.

Nemáte silu fúkať priamo na súčiastku, preto.

Todi

Kombináciou vzorcov (77.2) – (77.4) vieme:

Tok elektrónov v priečnom elektrickom poli leží v srdci elektrónky (obr. 77.2), ktorej hlavnými časťami sú katóda 1, jadrová elektróda 2, sústava urýchľovacích anód 3 a 4, vertikálne sa pohybujúce platne 5, horizontálne vyliečiteľné platne 6, fluorescenčné sito 7.

Na zaostrenie lúča nabitých častíc sa používajú elektrónové elektrostatické šošovky.