Čo je tangenciálna tekutosť?

adsby.ru

K učiteľovi A čo potrebuješ?

Už vieme, že takýto systém je dlhotrvajúca vec, tok moci je hmotný bod.

No prišiel čas zrútiť sa!

Tu sa pozrieme na základné pojmy kinematiky, zoberieme naraz najlepšie vzorce zo základov kinematiky a poskytneme praktický prístup k riešeniu problému. Virishimo je takto:

bod sa zrúti pozdĺž kolíka s polomerom 4 metre.

Zákon tejto revolúcie je vyjadrený rovným S=A+Bt^2.

A = 8 m, B = -2 m/s2. V akom čase dosiahne normálne zrýchlenie bodu 9 m/s^2? Zistite rýchlosť, tangenciálne a vonkajšie zrýchlenie bodu v akom čase. Riešenie: vieme, že na nájdenie rýchlosti je potrebné urobiť prvý krok podľa hodiny podľa zákona kolapsu a normálne zrýchlenie sa rovná súkromnému štvorcu plynulosti a polomeru kolíku. pozdĺž ktorého sa bod zrúti.

Po získaní týchto vedomostí poznáme veľkosť.

Potrebujete ďalšiu pomoc od vedenia? za hodinu je fyzikálna hodnota rovnajúca sa limitu, čo je priemerné zrýchlenie, keď sa interval hodiny zníži na nulu.

Inými slovami, ide o zrýchlenie, ktoré vyvinie telo za veľmi krátku hodinu:

Pri zrýchlenom lineárnom pohybe sa za modulom zvyšuje plynulosť telesa, tzv

V 2 > v 1

a vektor zrýchlenia sa priamo približuje k vektoru rýchlosti

Ak sa zmení tekutosť tela za modulom, potom< v 1

V 2 ten smer vektora zrýchlenia, smer vektora rýchlosti, inak zdanlivo, v tomto prípade to vyzerá modernizované ruhu< 0). На рис. 1.9 показано направление векторов ускорения при прямолинейном движении тела для случая ускорения и замедления.

v tomto prípade bude zrýchlenie záporné (a

Malý

1.9. Mitteve sa ponáhľal.

Keď sa krivočiara trajektória zrúti, zmení sa modul plynulosti aj jeho smer.

V tomto prípade vektor zrýchlenia pozostáva z dvoch skladov (útočná divízia). Tangenta (dotichne) zrýchlenie– súčasne sa narovnáva vektor zrýchlenia po trajektórii v tomto bode trajektórie kormidla.

Tangenciálne zrýchlenie charakterizuje zmenu plynulosti za modulom pri krivočiarom prúdení.

Tangenciálne zrýchlenie charakterizuje zmenu plynulosti za modulom pri krivočiarom prúdení. Malý

1.10.

1.10. Tangentové zrýchlenie.

Smer vektora tangenciálneho zrýchlenia (obr. 1.10) prebieha rovno

lineárna rýchlosť chi protilenno youmu.

,

Potom vektor tangenciálneho zrýchlenia leží na tej istej osi od bodu rotácie, čo je trajektória pohybu telesa. Normálne rýchlo – je to vektor zrýchlenia, narovnaný pozdĺž normálnej trajektórie kormidla v danom bode trajektórie kormidla tela.

Tangenciálne zrýchlenie charakterizuje zmenu plynulosti za modulom pri krivočiarom prúdení. Toto je vektor normálového zrýchlenia kolmý na lineárnu rýchlosť rukoväte (rozdiel obr. 1.10).

,

Normálne zrýchlenie charakterizuje zmenu rýchlosti za priamkou a označuje sa písmenom Vektor normálového zrýchlenia priamych čiar polomerom zakrivenia trajektórie. Navonok skorrennya

v prípade krivočiareho zrýchlenia je to súčet tangenciálneho a normálového zrýchlenia a je dané vzorcom:

.

(na základe Pytagorovej vety pre ortokutánnu rastlinu).

Tangenciálne zrýchlené

;
;
;
;

.

charakterizuje zmenu plynulosti na modul (hodnotu) a priamo pozdĺž tej istej trajektórie:

1) hladká priamka: ;

2) rovnaký priamočiary pohyb:
.

1.4.

Obertalovo prúdenie a jeho kinematické charakteristiky

Pri obertálnom Rusku sa všetky body tela zrútia pozdĺž kolíkov, ktorých stredy ležia na rovnakej priamke, ktorá sa nazýva celý obal.
Na charakterizáciu oberval rukhu sa používajú nasledujúce kinematické charakteristiky (obr. 3). Kutove posunutie vektor, číselne
žiarlivý na Kutu
otáčanie tela

za hodinu a narovnanie osi obaľovača tak, že pri pohľade na zvyšok je rotácia tela strážená za šípkou letopočtu.

Kutova hladkosť  charakterizuje plynulosť a priamosť zábalu, ktorá je podobná pohybu tela otočením cez hodinu a narovnaním osi zábalu pri pohybe tela.

;
;
.

P ri obertalnyi rukh spravodlivé útočné vzorce:

;
;
.

Kutove skorennya
charakterizuje plynulosť výmeny zabalenej tekutiny z dlhej doby, takže úplne prvé kráčanie zabalenej tekutiny a rovno pozdĺž osi balenia:

Záloha

vyjadruje zákon obalovania tela.
,
.

Pri rovnakom obale:  = 0,  = konštantná,  = t.

Pri rovnakom obale:  = konštantná, Na charakterizáciu rovnakého svetového vetra sa používa doba balenia a frekvencia balenia.

Obdobie balenia T je hodina jednej otáčky telesa, ktoré sa otáča s konštantnou plynulosťou.

Frekvencia balenia

.

 – počet zábalov, ktoré je možné aplikovať na telo za jednu hodinu.

Flexibilitu Kutovej možno vyjadriť v nasledujúcom poradí:

1. Vzťah medzi rezom a lineárnou kinematickou charakteristikou (obr. 4):

2. Dynamika translačných a vnútorných tokov Newtonove zákony Prvý Newtonov zákon: každé teleso zostáva v stave pokoja a rovnomerného, ​​priamočiareho prúdenia, kým neprúdi zo strany iných telies, z jeho pozície ho neuvidíte. Telá, ktoré nie sú náchylné na vonkajšie infúzie, sa nazývajú silné telá.

Inerciálna sústava je spojená s voľným telesom a nazýva sa inerciálna sústava (ISO).

Telo by sa podľa nej malo voľne pohybovať rovnomerne a priamočiaro, prípadne sa upokojiť. sa nazýva vektorová fyzikálna veličina, ktorá je svetom mechanického pôsobenia jedného alebo druhého telesa. K mechanickému pôsobeniu dochádza tak pri priamom kontakte medzi telesami, ktoré na seba vzájomne pôsobia (trenie, podporná reakcia, vlhkosť atď.), ako aj pri dodatočnom silové pole ktorý existuje vo vesmíre (gravitácia, Coulombove sily atď.).

Pevnosť ,,...,charakterizovaný modulom, priamo programovým bodom. :

=++...+=.

Hodinové pôsobenie na telo mnohých síl môže byť nahradená výslednou (rovnakou) silou Masoyu telo sa nazýva skalárna veličina, čo je svet zotrvačnosť telo.

Pid zotrvačnosť
.

Rozumie sa, že sila hmotných telies spočíva v zachovaní ich tekutosti v neustálej prítomnosti vonkajších prílevov a zmene ich krokov (s konečnými zrýchleniami) pod vplyvom sily.
.

Impulz Telo (hmotný bod) sa nazýva vektorová fyzikálna veličina, ktorá zodpovedá predchádzajúcemu zvýšeniu telesnej hmotnosti na tekutosť:

.

Impulz systému hmotných bodov je tradičný vektorový súčet impulzov bodov, ktoré tvoria systém:

.

Iný Newtonov zákon : rýchlosť zmeny impulzu tela sa rovná aktuálnej sile: Ak sa telesná hmotnosť stráca stabilným tempom, potom zrýchlenie, ktoré telo získa vďaka inerciálnemu systému, je priamo úmerné novej sile a je úmerné telesnej hmotnosti: Rýchle rozloženie; (a (t) (\displaystyle \mathbf (a) (t)\ \ ) na tangenciálnom a normálnom

lineárna rýchlosť a n (\displaystyle \mathbf(a)_(n))

τ (\displaystyle \mathbf (\tau) ) - jeden dotárny vektor).- Zložka zrýchlenia sa narovnáva v rovnakom smere ako trajektória. Charakterizuje zmenu modulu tekutosti na výmenu normálnej zložky, ktorá charakterizuje zmenu priamej tekutosti., Tangenciálne zrýchlená produkcia jediného vektora, priamej tekutosti rotora, je podobná modulu tekutosti za hodinu.,Je teda priamy v rovnakom smere ako vektor plynulosti so zrýchlenou rýchlosťou (kladný pohyb) a vektor rýchlosti so zvýšenou rýchlosťou (záporné prúdenie). Označené symbolom vybraným pre zrýchlenie s pridaným indexom, čo znamená tangenciálny komponent:

a τ (\displaystyle \mathbf (a) _(\tau )\ \ ) alebo inak a t (\displaystyle \mathbf(a)_(t)\ \ )

w τ (\displaystyle \mathbf (w) _(\tau )\ \ )

• 1 / 5

  Veľkosť tangenciálneho zrýchlenia ako projekciu vektora zrýchlenia na zlomok trajektórie možno vyjadriť takto:

  a τ = d v d t , (\displaystyle a_(\tau )=(\frac (dv)(dt)),)

  Potom vektor tangenciálneho zrýchlenia leží na tej istej osi od bodu rotácie, čo je trajektória pohybu telesa. v = d l / d t (\displaystyle v\ =dl/dt)- rýchlosť dráhy pozdĺž trajektórie, ktorá sa zhoduje s absolútnou hodnotou rýchlosti rukavíc v danom momente.

  Yakshcho vykoristuvati pre jeden desatinný vektor označenia e τ (\displaystyle \mathbf (e)_(\tau )\ ), môžete napísať tangenciálne zrýchlenie vo vektorovej forme:

  a τ = d v d t e τ.

  (\displaystyle \mathbf (a) _(\tau )=(\frac (dv)(dt))\mathbf (e) _(\tau ).)

  Višňovok

  Višňovok 1 Viraz pre tangenciálne zrýchlenie možno zistiť diferenciáciou vektora rýchlosti za hodinu, prietok na prvý pohľad v = v e τ (\displaystyle \mathbf(v) =v\,\mathbf(e) _(\tau )) cez jeden bodový vektor:

  e τ (\displaystyle \mathbf (e)_(\tau ))

  a = d v d t = d (v e τ) d t = d v d t e τ + v d e τ d t = d v d t e τ + d t d l d t = d v d t e τ + v 2 R e) (f d\ t) = (bd\ t\ c) = (e) _(\tau )))(dt))=(\frac (\mathrm (d) v)(\mathrm (d) t))\mathbf (e) _(\tau )+v(\frac (d\mathbf (e) _(\tau ))(dt))=(\frac (\mathrm (d) v)(\mathbf (d) t))\mathbf (e) _(\tau )+v (\frac (d\mathbf (e) _(\tau ))(dl))(\frac (dl)(dt))= (\frac (\mathrm (d) v)(\mathrm (d) t) )\mathbf (e) _(\tau )+(\frac (v^(2))(R))\mathbf (e) _(n)\ ,)

  de perche dodanok - tangenciálne zrýchlené a v inom - normálne zrýchlené. Je tu meno Wikorista e n (\displaystyle e_(n)\ ) pre jeden normálový vektor k trajektórii l (\displaystyle l\) - pre in-line trajektóriu ( l = l (t) (\displaystyle l=l(t)\ )

  );

  v zostávajúcom prechode je to tiež zreteľnejšie

  d l / d t = v (\displaystyle dl/dt=v\)

  i, z geometrického mirkuvanu,

  d e d l = e nR.

  (\displaystyle (\frac (d\mathbf (e) _(\tau))(dl))=(\frac (\mathbf (e) _(n))(R)).)

  Višňovok 2 Ak je trajektória hladká (prenáša sa), potom: Vyplýva to ďalej zo skutočnosti, že hodnota vektora po desatinnú čiarku nebude nižšia ako prvý rád. Okamžite nasleduje nasledujúci vzorec. Hovoriace mensh suvoro, projekcia Ak je trajektória hladká (prenáša sa), potom: v (\displaystyle \mathbf (v)\ ) Okamžite nasleduje nasledujúci vzorec. na dotichnu pri malom d t (\displaystyle dt\).

  bude praktické vyhnúť sa zdvojnásobeniu vektora

  , fragmenty vysoko diverzifikovaného vektora vo forme malých bodiek po prvé, poďme kosínus tejto kuty správnym smerom normálne zrýchlenie, aby sa nepostavilo na cestné zrýchlenie, ale aby sa postavilo na rýchlosť na ceste.

  Švidkista.

  spôsob. Nech je materiálny bod prítomný pri výbere CO. Vektor vykonávania z polohy klasu škvrny na koniec sa nazýva vysídlených ľudí(). Potom sa volá vektorová veličina priemerná rýchlosť posuvu . Dĺžka grafu trajektórie prejdenej bodom počas intervalu sa nazýva spôsobom . S(). Priemerná tekutosť charakterizuje tekutosť a priamy tok častíc.

  Priemerná plynulosť pohybu tela je charakterizovaná trajektóriou stredný šľachtic švédsky

  . Ako swift a v ktorom sa telo zrúti, v tomto momente t charakterizuje .

  likvidita mitteva

  Rýchlosť Mittovho kolesa

  . S modulom Mitta Fluid Module sa stará kvapalina pre koľajnice Mitta opäť narovnáva pozdĺž trajektórie. Pre extrémne malé pohyby. …

  Pre malé medzery je to približné.

  Tekutosť je vektorová veličina, preto ju možno písať aj ako ..

  

  – Na druhej strane. No, projekcia plynulosti... Veľkosť (modul) plynulosti.

  Viraz shvidkosti v polárnych súradniciach (): , .

  Priamo určené buď jednotkovým vektorom. Vektor polomeru bodu,

  , - Jeden vektor, kolmý na . Prechádzanie cesty časti z predchádzajúceho. Preskorennya. Normálne a tangenciálne zrýchlenie.. Keď sa ruský materiálový bod mení, jeho tekutosť sa mení ako vo veľkosti a priamo. Vektorová veličina charakterizuje, ako rýchlo sa vyskytuje v určitom časovom bode zapínanie. tretí zákon umožňuje vstúpiť do pohľadu všetkých síl, ktoré pôsobia v systéme.

  Pri prepínaní z jedného ISO na iné ISO sa rýchlosti prevedú podľa zákona a potom sa zrýchlia. Zrýchlené teleso sa nemení, ale sily sú preto zbavené neustáleho rešpektovania iného zákona.

  Kvôli novým hlavám (koordinácia a rýchlosť) však v oboch prípadoch odmietame nové rozhodnutie.

  ISO je ekvivalentné. Galileov princíp platnosti: Všetky mechanické javy v rôznych ISO prebiehajú súčasne za rovnakých základných myslí, a preto nevidíte, či je ISO absolútne pokojné. Zákon zachovania impulzov. Mechanizmus má 3 základné zákon zachovania(Toto je funkcia súradníc tekutosti častíc a hodiny, ktorá sa v Rusku stáva nestabilnou). Zákony zachovania umožňujú výber hodnôt, vikorystov a rovnosti diferenciálov 1. rádu. Vektorová veličina sa nazýva impulz hmotný bod (impulz – sila ruky). Podľa iného Newtonovho zákona sa rýchlosť zmeny impulzu mechanického systému rovná rovnakej hodnote

  vonkajšie sily , ako systém ovládať. N – počet vecných bodov.

  Systém, ktorý nie je ovplyvnený vonkajšími silami, sa nazýva ZATVORENÉ alebo izolované. Pre uzavretý systém práva časť rovná 0. To znamená . Ottrimomo.

  zákon zachovania impulzu:

  Interakcie medzi telami, ktoré existujú na speváckej ploche rovnakým smerom, fungujú pomocou silových polí, ktoré sa vytvárajú v každom priestore. Ak pole nemožno zmeniť, potom sa pole zavolá stacionárne . Nech existuje bod O (stred silového poľa), takže v ktoromkoľvek bode rozlohy sila, ktorá je jeho súčasťou, leží na priamke a prechádza týmto bodom na rozlohe a stredom sily. Ak modul síl leží len vo vzdialenosti medzi týmito bodmi, môžeme centrálne silové pole (Kulonivske Pole Ave.)..

  Keďže vo všetkých bodoch rozlohy je sila rovnaká vo veľkosti a priamo, potom môžeme hovoriť o

  jediné silové pole

  . Ak robot, ktorý pracuje nad častými silami stacionárneho poľa, nespočíva vo voľbe trajektórie pohybu, je naznačená koncovou a koncovou polohou telies, potom sa takéto pole nazýva

  konzervatívny .

  2) 1) gravitačné pole sa nazýva stacionárne rovnomerné.. .

  To znamená, že gravitačné silové pole je konzervatívnejšie. 2) silové pole pružiny..

  To znamená, že silové pole pružiny je konzervatívnejšie.

  3) Ukážme, že aj keď je centrálne silové pole konzervatívne. , .. Robot je tu identifikovaný podľa koncovej a koncovej polohy bodov a nie podľa typu trajektórie. No, centrálne silové pole je konzervatívne. Centrálne sily: , 1) Coulombova sila interakcie, .

  gravitačnej sily vzájomnosť,.

  Ekvivalentné hodnoty konzervatívnych síl sa nazývajú sily

  konzervatívny ak je robot na uzavretejšej trajektórii = 0. gyroskopický efekt- pri pôsobení síl, ktoré by sa javili ako zodpovedné za rotáciu osi gyroskopu GO pozdĺž priamky O'O', sa celý gyroskop otáča pozdĺž priamky O''O'' a priamky O ''O'' a sily f1 a f2 sú kolmé na túto oblasť). Vysvetlenie účinku je založené na víťaznom zhodnotení okamihu. Okamih impulzu sa otáča okolo osi OX cez vzťah. Súčasne sa gyroskop otáča okolo OX. Dedičnosť

  gyroskopický efekt na ložisku, na ktorom je navinutý gyroskop, začína práca Gyroskopické sily

  . Pod prílevom gyroskopických síl začne celý gyroskop zaujímať polohu rovnobežnú s plynulosťou zemského obalu. Správanie gyroskopu je opísané a použité ako základ

  gyroskopický kompas

  . Výhody gyroskopu: ukazuje presný smer ku geografickému podpovrchovému pólu, jeho robot nie je náchylný na príval kovových predmetov. Precesia gyroskopu- v tejto situácii nastáva špeciálny typ rotácie gyroskopu, pretože moment vonkajších síl pôsobiacich na gyroskop, ktorý stráca svoju konštantnú veľkosť, sa otáča súčasne s celým gyroskopom a pracuje s ním celú hodinu. Pozrime sa na smer gyroskopu s jedným pevným bodom na osi pod vplyvom gravitačnej sily - stúpanie z pevného bodu do stredu zotrvačnosti gyroskopu - medzi gyroskopom a vertikálou. – Vzpriamovací moment je kolmý na vertikálnu rovinu, ktorá prechádza celým gyroskopom.- Poskytuje maximálnu úľavu z polohy rovnakej hmotnosti. - Fáza trasenia je indikovaná posunom tela v danom čase.- fáza klasu . . Funkcia kosínus má bodku. Potom sa pohyb tela, ktorý osciluje, opakuje, keď sa fáza zmení na .Časový úsek, počas ktorého sa fáza zmení na sa nazýva . – Kolivanské obdobie Obdobie - Hodina, počas ktorej je jeden mimo kolyvaniya. Kolivanova frekvencia - koľko skladieb za hodinu, kruhová (cyklická) frekvencia .

  , potom.

  počet zvukov v sekundách. Pri poznaní počiatočnej polohy a plynulosti tela je možné určiť amplitúdu a počiatočnú fázu: Tok tela s harmonickou kolívania nastáva pod vplyvom kvázi pružinová sila : Keďže je konzervatívny, je zavedený aj zákon zachovania energie. Priemerné hodnoty kinetickej a potenciálnej energie podľa hodiny: Vypnite zvuk. V skutočných fyzikálnych systémoch je vždy silná podpora a amplitúda vibrácií sa časom mení. Pozrime sa na prúdenie tela vo viskóznom strede, ak je podpora mäkkej časti tela silná: , - Koeficient podpory. . Substituovateľné - diferenciálna rovnica 2. rádu je redukovaná na druhú algebraická úroveň. Proces porovnávania je silný, pokiaľ je podpora dostatočne silná.: .

  To znamená, že myseľ môže byť otrasená.

  Aká hanba. Otje, tajné rozhodnutia naša žiarlivosť bude fungovať -.

  kinematický zákon doznievajúcich ohňov. Môžeme povedať, že harmonická vibrácia sa mení s frekvenciou a amplitúda vibrácií sa mení podľa exponenciálneho zákona. Likvidita zániku je označená hodnotou koeficient zhasne.

  Charakteristická je aj Zgasannya zaniká úbytkom.

  Plochú neskorú chrbticu nechajte na boku tela rozšíriť pružným stredom. Її рівняня: .Časti stredu, vydychujúce z rieky, sa zrútia so všetkými druhmi tekutín. No, páchne kinetickou a potenciálnou energiou. V strede je zrejme valcový objem V so základnou plochou S a výškou x. To je taká veľkosť, že ju môžeme brať do úvahy tekutosť častíc a o prípustný posun však s nami. energia, umiestnené do niekoho vlastníctva. Takýmto spôsobom sila jarnej energie. Plochú ihlu je možné nahradiť novou úrovňou, je konvertibilná a rýchla, pretože: . Potom budeme vedieť priemerná intenzita energie za dané obdobie : . Pre silu energie je teda zrejmé, že jej hodnota sa v priebehu času mení z 0 na určitú maximálnu hodnotu a následne sa energia z vibrácie prenáša z miesta priestoru na inú úroveň tekutosti Ide o proces prenos energie, nie reč. K prenosu energie dochádza v dôsledku dodatočných síl interakcie pružiny medzi časticami jadra..

  Množstvo energie, ktoré sa prenesie cez povrch za jednu hodinu, sa nazýva

  tok energie Cez Qiu na povrchu: . Pre podrobnejšiu charakteristiku procesu prenosu energie sa používa vektor. tlmiť tok energie, potom superpresnosť pochádza z opatrnosti (udivujúce napríklad Michelsonovo svedectvo). Klasické pravidlo pre skladanie tekutín ukazuje transformáciu súradníc z jedného systému osí do iného systému, ktorý sa zrúti rovnako ako prvý bez zrýchlenia. Keďže pri takejto transformácii zachovávame koncept simultánnosti, takže je možné uvažovať súčasne o dvoch aspektoch nielen vtedy, keď sú registrované v jednom súradnicovom systéme, ale aj v akomkoľvek inom systéme, potom sa transformácia nazýva gal ileevymi.

  Navyše pri Galileových transformáciách je priestor medzi dvoma bodmi – rozdiel medzi ich súradnicami v jednom ISO – vždy rovnaký ako ich polohy v inom inerciálnom systéme.

  Ďalšou myšlienkou je princíp relevantnosti.

  Ak sa objekt zrúti s plynulosťou svetelnej osi x pozdĺž systému S, potom bude rovnaká plynulosť v novom systéme S“: To znamená, že plynulosť je invariantná (rovnaká) pre všetky ISO.

  Barometrické vzorce.

  Barometrický vzorec poskytuje skladovanie atmosférický zlozvyk z výšky zdvihnutej Zemou. Predpokladá sa, že teplota atmosféry sa s výškou nemení. Na zobrazenie vzorca je viditeľný zvislý valec: priečny rez S. Zdá sa, že tento má malý valcový objem zvlnenia dh. Je v rovnakej polohe: gravitačná sila mg je na novej sile, sila zveráka je zvisle priamo nahor, sila zveráka je F1 a sila zveráka je zvislo priamo dole, F2.

  Jeho súčet = 0. Projekcia má: -mg+ F1-.

  F2=0.

  Z výskumu Clapeyron-Mendelejev

  .

  Integrované medzi 0 a 0 a vyňaté: – barometrický vzorec

  , ktorý slúži na určenie výšky. Zmeny teploty je možné variť. Stlačte plyn na stenu.

  Maxwellov rozrývač.

  Je isté, že likvidita molekuly súčasne uspokojuje tri myšlienky: x-zložka likvidity leží v intervaloch od , do + ,; Potom vektor tangenciálneho zrýchlenia leží na tej istej osi od bodu rotácie, čo je trajektória pohybu telesa. y-zložka v intervaloch + ; z-komponent, v intervaloch od až do +d na zvýšenie elasticity pokožky: , alebo

  ) – je to počet molekúl v rovnobežnostene so stranami , , d , takže dV = d , ktorý sa nachádza na povrchu súradníc priestoru kvapalín. Táto hodnota () nemôže ležať v priamom smere vektora tekutosti. Preto je potrebné eliminovať funkciu delenia molekúl za tekutinami, bez ohľadu na ich priamu hodnotu, aby bolo možné určiť absolútne hodnoty tekutosti. Ak zhromaždíte všetky molekuly naraz do jedného objemu, ktorého hustota je rozmiestnená v intervaloch od υ do υ+dυ vo všetkých smeroch, a uvoľníte ich, potom sa zápach objaví po jednej sekunde v guľovej guli s hrúbkou dυ a polomer υ . Táto guľová guľa sa skladá z týchto rovnobežnostenov, ktoré: bolo povedané viac. Objem tejto guľovej gule. y-zložka v intervaloch + ; Zagalne číslo: molekuly v guli: hviezda kričí Maxwellov zákon delenia molekúl za absolútnymi hodnotami likvidity kde je podiel všetkých častíc v guľovej guli s objemom dV, ktorej likvidita leží v intervaloch od υ do υ+dυ. Keď dυ = 1 môžeme odstrániť hrúbka a pevnosť funkcia delenia molekúl za kvapalinami

  .

  Táto funkcia označuje časť molekúl jedného plynu,

  Absolútne rýchlo ktoré sú umiestnené v jedinom intervale tekutosti, ktorý zahŕňa túto tekutosť. Významne: a zoberme si to: Graf funkcie čítaní dieťaťa.

  Tento vzorec je vhodný len pre izotermický proces (o ktorom sa predpokladá, že má konštantnú teplotu). Výsledok pomerne kvázistatického procesu vyzerá takto: kde dS je nárast (diferenciál) entropie a Q je nekonečne malý nárast množstva tepla. Treba prejaviť úctu tým, ktorí sa pozerajú na termodynamickú hodnotu stagnácie len až do

  kvázistatické procesy

  (čo sa vyvinie z táborov armády, ktoré nepretržite útočia jeden za druhým). Entropia je aditívna veličina, tzn. Entropia systému je súčtom entropií jeho okolitých prvkov. Boltzmann vložený súvislosť medzi entropiou a homoviralitou tohto stavu.

  Predstavme si toto spojenie neskôr vizualizáciou Planckovho vzorca:

  , kde konštantu k = 1,38×10-23 J/K nazýva Planck ako ustálený stav Boltzmann a Ω - (termodynamická stabilita) je štatistická premenná a počet možných mikrostavov (metód) je možné použiť na pohyb. do makroskopického štádia. Tento postulát, Albertom Einsteinom nazývaný Boltzmannov princíp, dal zrod štatistickej mechanike, ktorá popisuje termodynamické systémy, vikoristické a štatistické správanie ich skladovacích komponentov. Boltzmannov princíp spája mikroskopické mocniny systému (Ω) s jednou z termodynamických mocností (S).

  Na základe hodnôt je entropia funkciou stavu, ktorá spočíva v spôsobe dosiahnutia stavu a je určená parametrami stavu.< 0. Поскольку здесь изменение энтропии отрицательно, то часто употребляют выражение «приток негэнтропии», вместо оттока энтропии из системы. Tak ako môže len Ω prirodzené číslo

  (1, 2, 3, …), potom môže byť Boltzmannova entropia neviditeľná – vychádzajúca zo sily logaritmu. Entropia v kritických systémoch: V dôsledku iného princípu termodynamiky sa entropia Si uzavretého systému nemôže meniť (