Kaj je tangencialna fluidnost?

adsby.ru

Učitelju In kaj potrebuješ?

Vemo že, da je tak sistem dolgotrajna stvar, pretok moči je materialna točka.

No, prišel je čas za propad!

Tukaj si bomo ogledali osnovne koncepte kinematike, takoj vzeli najboljše formule iz osnov kinematike in podali praktičen pristop k reševanju problema. Virishimo je takšen:

konica se zruši vzdolž palice s polmerom 4 metre.

Zakon te revolucije je izražen z enačbami S=A+Bt^2.

A=8m, B=-2m/s^2. V katerem času normalni pospešek točke doseže 9 m/s^2? Ugotovite hitrost, tangencialni in zunanji pospešek točke ob katerem času. Rešitev: vemo, da je za iskanje hitrosti treba narediti prvi korak glede na uro po zakonu kolapsa, normalni pospešek pa je enak zasebnemu kvadratu hitrosti in polmera vložka. , po katerem se točka zruši.

Ko pridobimo to znanje, spoznamo veličino.

Potrebujete dodatno pomoč vodstva? ob eni uri je fizična vrednost, enaka meji, ki je povprečni pospešek, ko se interval ene ure zmanjša na nič.

Z drugimi besedami, to je pospešek, ki razvije telo v zelo kratki uri:

S pospešenim linearnim gibanjem se za modulom poveča pretočnost telesa, torej

V 2 > v 1

in vektor pospeška se neposredno približuje vektorju hitrosti

Če se fluidnost telesa za modulom spremeni, potem< v 1

V 2 tista smer vektorja pospeška, smer vektorja hitrosti, sicer navidezno, v tem primeru se pojavi nadgrajen ruhu< 0). На рис. 1.9 показано направление векторов ускорения при прямолинейном движении тела для случая ускорения и замедления.

v tem primeru bo pospešek negativen (in

majhna

1.9. Mitteve je pohitel.

Ko se ukrivljena trajektorija zruši, se spremenita tako modul fluidnosti kot njegova smer.

V tem primeru je vektor pospeška sestavljen iz dveh skladišč (ofenzivna divizija). Tangentni (dotični) pospešek– istočasno se vektor pospeška poravna vzdolž trajektorije na tej točki trajektorije krmila.

Tangencialni pospešek označuje spremembo fluidnosti za modulom pri krivuljnem toku.

Tangencialni pospešek označuje spremembo fluidnosti za modulom pri krivuljnem toku. majhna

1.10.

1.10. Tangentni pospešek.

Smer vektorja tangencialnega pospeška (slika 1.10) poteka naravnost

linearna hitrost chi protilenno youmu.

,

Takrat leži vektor tangencialnega pospeška na isti osi od točke vrtenja, ki je trajektorija telesa. Običajno hitro – to je vektor pospeška, poravnan vzdolž normalne tirnice krmila na dani točki na tirnici krmila telesa.

Tangencialni pospešek označuje spremembo fluidnosti za modulom pri krivuljnem toku. To je vektor normalnega pospeška pravokotno na linearno hitrost ročaja (div. sl. 1.10).

,

Normalni pospešek označuje spremembo hitrosti za ravno črto in je označen s črko Vektor normalnega pospeška ravnih črt s polmerom ukrivljenosti trajektorije. Navzven skorrennya

v primeru krivočrtnega pospeška je vsota tangencialnega in normalnega pospeška in je podana s formulo:

.

(temelji na Pitagorovem izreku za ortokutano rastlino).

Tangencialno pospešeno

;
;
;
;

.

označuje spremembo fluidnosti na modul (vrednost) in neposredno po isti poti:

1) gladka ravna črta: ;

2) enakomerno premočrtno premikalo:
.

1.4.

Obertalni tok in njegove kinematične značilnosti

Z obertalno Rusijo se vse točke telesa zrušijo vzdolž količkov, katerih središča ležijo na isti ravni črti, ki se imenuje celoten ovoj.
Za karakterizacijo obervalnega rukhuja se uporabljajo naslednje kinematične značilnosti (slika 3). Kutove displacement vektorsko, numerično
ljubosumen na Kutuja
obračanje telesa

na uro in ravnanje osi ovoja, tako da je, gledano v ostalo, rotacija telesa varovana za letnico.

Kutova gladkost  označuje tekočnost in naravnost ovoja, ki je podobna gibanju telesa z obračanjem skozi čas in zravnanjem vzdolž osi ovoja, ko se telo premika.

;
;
.

p ri obertalny rukh poštene žaljive formule:

;
;
.

Kutove skorennya
označuje pretočnost spreminjanja ovite tekočine iz daljšega časa, tako da je že prvo hojo ovite tekočine in naravnost vzdolž ovitne osi:

Depozit

izraža zakon body wrappinga.
,
.

Pri enakem ovijanju:  = 0,  = const,  = t.

Z enakim ovijanjem:  = const, Za karakterizacijo enakega svetovnega vetra se uporabljata obdobje zavijanja in frekvenca zavijanja.

Obdobje zavijanja T je ura enega obrata telesa, ki se vrti s konstantno fluidnostjo.

Frekvenca zavijanja

.

 – število oblog, ki jih lahko naredimo na telo v eni uri.

Prilagodljivost Kutove je mogoče izraziti v naslednjem vrstnem redu:

1. Razmerje med rezalnimi in linearnimi kinematičnimi značilnostmi (slika 4):

2. Dinamika translacijskih in notranjih tokov Newtonovi zakoni Prvi Newtonov zakon: vsako telo ostane v stanju mirnosti in enakomernega, pravokotnega toka, dokler ne teče s strani drugih teles in ga ne boste videli z njegovega položaja. Telesa, ki niso dovzetna za zunanje infuzije, imenujemo močna telesa.

Inercijski sistem je povezan s prostim telesom in se imenuje inercialni sistem (ISO).

Po njenem mnenju naj se telo prosto giblje enakomerno in premočrtno ali pa se umiri. se imenuje vektorska fizična količina, ki je svet mehanskega delovanja enega ali drugega telesa. Mehansko delovanje se pojavi tako, ko pride do neposrednega stika med telesi, ki medsebojno delujejo (drgnjenje, podporna reakcija, vlaga itd.), kot za dodatne polje sile ki obstaja v prostoru (gravitacija, Coulombove sile itd.).

Moč ,,...,označen z modulom, neposredno s programsko točko. :

=++...+=.

Enourno delovanje na telo mnogih sil lahko nadomestimo z rezultantno (enako) silo Masoyu telo imenujemo skalarna količina, ki je svet inertnost telo.

Pid inertnost
.

Razume se, da je moč materialnih teles v tem, da ob stalni prisotnosti zunanjih dotokov ohranjajo svojo fluidnost in spreminjajo svoje korake (s končnimi pospeški) pod vplivom sile.
.

Impulz Telo (materialna točka) se imenuje vektorska fizikalna količina, ki ustreza predhodnemu povečanju telesne mase na fluidnost:

.

Impulz sistema materialnih točk je tradicionalna vektorska vsota impulzov točk, ki tvorijo sistem:

.

Newtonov drugi zakon : hitrost spremembe impulza telesa je enaka trenutni sili:Če se telesna teža izgublja z enakomerno hitrostjo, potem je pospešek, ki ga telo pridobi zaradi inercialnega sistema, premo sorazmeren z novo silo in je sorazmeren s telesno težo: Hitro se odvija; (a (t) (\displaystyle \mathbf (a) (t)\ \ ) tangencialno in normalno

linearna hitrost a n (\displaystyle \mathbf(a)_(n))

τ (\displaystyle \mathbf (\tau) ) - enojni dvojni vektor).- Komponenta pospeška je poravnana vzdolž iste smeri kot tirnica. Označuje spremembo modula fluidnosti do zamenjave normalne komponente, ki označuje spremembo neposredne fluidnosti., Tangencialno pospešena proizvodnja enega samega vektorja, neposredne fluidnosti rotorja, je podobna modulu fluidnosti na uro.,Tako je ravna v isti smeri kot vektor fluidnosti s pospešeno hitrostjo (pozitivno gibanje) in vektor hitrosti s povečano hitrostjo (negativni tok). Označeno s simbolom, izbranim za pospešek, z dodanim indeksom, ki pomeni tangencialno komponento:

a τ (\displaystyle \mathbf (a) _(\tau )\ \ ) ali drugače a t (\displaystyle \mathbf(a)_(t)\ \ )

w τ (\displaystyle \mathbf (w) _(\tau )\ \ )

• 1 / 5

  Velikost tangencialnega pospeška kot projekcijo vektorja pospeška na del trajektorije lahko izrazimo na naslednji način:

  a τ = d v d t , (\displaystyle a_(\tau )=(\frac (dv)(dt)),)

  Takrat leži vektor tangencialnega pospeška na isti osi od točke vrtenja, ki je trajektorija telesa. v = d l / d t (\displaystyle v\ =dl/dt)- hitrost sledi vzdolž trajektorije, ki se ujema z absolutno vrednostjo hitrosti rokavice v danem trenutku.

  Yakshcho vykoristuvati za en decimalni vektor označbe e τ (\displaystyle \mathbf (e)_(\tau )\ ), lahko tangencialni pospešek zapišete v vektorski obliki:

  a τ = d v d t e τ.

  (\displaystyle \mathbf (a) _(\tau )=(\frac (dv)(dt))\mathbf (e) _(\tau ).)

  Visnovok

  Visnovok 1 Viraz za tangencialni pospešek je mogoče spoznati z diferenciacijo vektorja hitrosti čez uro, hitrost pretoka na prvi pogled v = v e τ (\displaystyle \mathbf(v) =v\,\mathbf(e) _(\tau )) skozi en vektor pike:

  e τ (\displaystyle \mathbf (e)_(\tau ))

  a = d v d t = d (v e τ) d t = d v d t e τ + v d e τ d t = d v d t e τ + d t d l d t = d v d t e τ + v 2 R e n ( v) )(dt))=(\frac (d(v\,\mathbf) (e) _(\tau )))(dt))=(\frac (\mathrm (d) v)(\mathrm (d ) t))\mathbf (e) _(\tau )+v(\frac (d\mathbf (e) _(\tau ))(dt))=(\frac (\mathrm (d) v)(\mathrm (d) t))\mathbf (e) _(\tau )+v (\frac (d\mathbf (e) _(\tau ))(dl))(\frac (dl)(dt))= (\frac (\mathrm (d) v)(\mathrm (d) t) )\mathbf (e) _(\tau )+(\frac (v^(2))(R))\mathbf (e) _(n)\ ,)

  de perche dodanok - tangencialno pospešeno, v drugem pa - normalno pospešeno. Tukaj je ime Wikorista e n (\displaystyle e_(n)\ ) za en sam normalni vektor na trajektorijo l (\displaystyle l\) - za in-line trajektorijo ( l = l (t) (\displaystyle l=l(t)\ )

  );

  v preostalem prehodu je tudi bolj očiten

  d l / d t = v (\displaystyle dl/dt=v\)

  i, iz geometrijskega mirkuvan,

  d e d l = e n R .

  (\displaystyle (\frac (d\mathbf (e) _(\tau ))(dl))=(\frac (\mathbf (e) _(n))(R)).)

  Višnovok 2 Če je pot gladka (se prenese), potem: To nadalje izhaja iz dejstva, da vrednost vektorja do decimalne vejice ne bo nižja od prvega reda. Takoj sledi naslednja formula. Govor mensh suvoro, projekcija Če je pot gladka (se prenese), potem: v (\displaystyle \mathbf (v)\ ) Takoj sledi naslednja formula. na dotično pri malem d t (\displaystyle dt\).

  praktično se bo izogniti podvajanju vektorja

  , drobci zelo raznolikega vektorja v obliki majhnih pik najprej postavimo kosinus tega kuta na pravo mesto normalno pospeševanje, tako da ne zdrži cestnega pospeška, temveč da se upre cestni hitrosti.

  Švidkist.

  Pot. Naj bo materialna točka prisotna pri izbiri CO. Imenuje se vektor vlečenja od položaja storža pike do konca razseljeni ljudje(). Nato se imenuje vektorska količina povprečna hitrost premikanja . Imenuje se dolžina risbe trajektorije, ki jo prečka točka v intervalu način . S(). Povprečna fluidnost označuje fluidnost in neposredni tok delcev.

  Povprečna tekočnost gibanja telesa je označena s trajektorijo srednjeplemiško šved

  . Kot hitra in v kateri se telo zruši, v tem trenutku označuje t .

  mitteva likvidnost

  Hitrost kolesa Mitt

  . Z Mitta Fluid Module se stara Mitta tirna tekočina ponovno poravna vzdolž poti. Za izjemno majhne gibe. …

  Za majhne vrzeli je približen.

  Fluidnost je vektorska količina, zato jo lahko zapišemo tudi kot ..

  

  – Na drugi strani. No, projekcija fluidnosti ... Velikost (modul) fluidnosti.

  Viraz shvidkosti v polarnih koordinatah (): , .

  Neposredno določen z enotskim vektorjem. radij vektorja točke,

  , - En sam vektor, pravokoten na . Prehod poti dela od prej. Preskorennya. Normalni in tangencialni pospešek.. Ko se ruska materialna točka spremeni, se njegova fluidnost spremeni v velikosti in neposredno. Kako hitro se ustvari v določenem trenutku, je označeno z vektorsko količino pritrjevanje. tretji zakon omogoča vpogled v vse sile, ki delujejo v sistemu.

  Pri preklopu z enega ISO na drugega ISO se hitrosti pretvorijo v skladu z zakonom in nato pospešijo. Pospešeno telo se ne spreminja, vendar so sile zato prikrajšane za nenehno spoštovanje drugega zakona.

  Vendar zaradi nove pameti (koordinacije in hitrosti) zavrnemo v obeh primerih novo odločitev.

  No, ISO je enakovreden. Galilejevo načelo veljavnosti: Vsi mehanski pojavi v različnih ISO-jih potekajo istočasno za istimi osnovnimi mislimi, zato ne morete videti, ali je ISO popolnoma miren. Zakon ohranitve impulza. Mehanizem ima 3 osnovne ohranitveni zakon(To je funkcija koordinat fluidnosti delcev in ure, ki v Rusiji postane nestabilna). Ohranitveni zakoni omogočajo izbiro vrednosti, vikoristov in enakosti diferencialov 1. reda. Vektorska količina se imenuje impulz materialna točka (impulz - moč roke). Po drugem Newtonovem zakonu je hitrost spremembe impulza mehanskega sistema enaka enaki količini

  zunanje sile , kako upravljati sistem. N – število materialnih točk.

  Sistem, na katerega ne vplivajo zunanje sile, se imenuje zaprto, ali izolirano. Za zaprt pravni sistem je del enak 0. To pomeni . Ottrimomo.

  zakon ohranitve impulza:

  Interakcije med telesi, ki obstajajo v isti smeri na pojoči površini, delujejo s pomočjo polj sile, ki se ustvarjajo v vsakem prostoru. Če polja ni mogoče spremeniti, se polje prikliče stacionarni . Naj obstaja točka O (središče polja sil), torej na kateri koli točki v prostoru sila, ki je njen del, leži na premici in poteka skozi to točko v prostoru in središče sile. Če modul sil leži le v razdalji med tema točkama, lahko centralno polje sil (Ave. Kulonivske Pole)..

  Ker je sila na vseh točkah prostranstva enaka po velikosti in neposredno, potem govorimo o

  enojno polje sile

  . Če robot, ki deluje nad pogostimi silami stacionarnega polja, ne leži v izbiri trajektorije gibanja, je označen s končnimi in končnimi položaji teles, potem se takšno polje imenuje

  konzervativen .

  2) 1) gravitacijsko polje imenujemo stacionarno enakomerno.. .

  To pomeni, da je polje gravitacijske sile bolj konzervativno. 2) polje sile vzmeti..

  To pomeni, da je polje sile vzmeti bolj konzervativno.

  3) Pokažimo, da tudi če je centralno polje sil konzervativno. , .. Tukaj je robot prepoznan po končnih in končnih položajih točk in ne po vrsti trajektorije. No, centralno polje sil je konzervativno. Centralne sile: , 1) Coulombova sila interakcije, .

  gravitacijska sila vzajemnost,.

  Ekvivalentne vrednosti konzervativnih sil imenujemo sile

  konzervativenče je robot na bolj zaprti trajektoriji = 0. giroskopski učinek- pod delovanjem sil, za katere se zdi, da so odgovorne za vrtenje osi žiroskopa GO vzdolž premice O'O', se celoten žiroskop vrti vzdolž premice O''O'' in premice O ''O'' in sili f1 in f2 sta pravokotni na to območje). Razlaga učinka temelji na zmagovitem vrednotenju trenutka. Trenutek impulza se vrti okoli osi OX skozi razmerje. Istočasno se žiroskop vrti okoli OX. Dedovanje

  giroskopski učinek na ležaju, na katerem je ovit žiroskop, se začne deloŽiroskopske sile

  . Pod dotokom žiroskopskih sil bo celoten žiroskop začel zavzemati položaj, ki je vzporeden s fluidnostjo zemeljskega ovoja. Obnašanje žiroskopa je opisano in uporabljeno kot osnova

  žiroskopski kompas

  . Prednosti žiroskopa: kaže natančno smer do geografskega podzemnega pola, njegov robot ni dovzeten za vdor kovinskih predmetov. Precesija žiroskopa- v tej situaciji pride do posebne vrste vrtenja žiroskopa, saj se trenutek zunanjih sil, ki delujejo na žiroskop, izgubi svojo konstantno velikost, vrti hkrati s celotnim žiroskopom in dela z njim celotno uro. Poglejmo smer žiroskopa z eno fiksno točko na osi pod vplivom gravitacijske sile - vzpon od fiksne točke do vztrajnostnega središča žiroskopa - med žiroskopom in navpičnico. – Vzravnalni moment je pravokoten na navpično ravnino, ki poteka skozi celoten žiroskop.- Omogoča maksimalno razbremenitev iz položaja enake teže. - Fazo tresenja označuje premik telesa v določenem času.- faza storža . . Funkcija kosinus ima obdobje. Nato se gibanje telesa, ki niha, ponovi, ko se faza spremeni v .Časovno obdobje, v katerem se faza spremeni v, se imenuje . – Kolivansko obdobje Pika - Ura, med katero je eno zunaj kolyvaniya. Frekvenca Kolivan - koliko pesmi na uro, krožna (ciklična) frekvenca .

  , potem.

  število zvokov v sekundah. Če poznamo začetni položaj in fluidnost telesa, je mogoče določiti amplitudo in začetno fazo: Tok telesa s harmonično kolinijo se pojavi pod vplivom kvazivzmetna sila : Ker je konservativen, je uveljavljen tudi zakon o ohranitvi energije. Povprečne vrednosti kinetične in potencialne energije po urah: Izklopi zvok. V resničnih fizičnih sistemih je vedno močna podpora, amplituda tresljajev pa se s časom spreminja. Oglejmo si tok telesa v viskozni sredini, če ima oporo mehki del telesa: , - Koeficient opore. . Zamenljiva - diferencialna enačba 2. reda je reducirana na kvadrat algebraična raven. Postopek primerjanja je močan, dokler je podpora dovolj močna.: .

  To pomeni, da je um mogoče pretresti.

  Kakšna škoda. Otje, tajne odločitve naše ljubosumje bo delovalo -.

  kinematični zakon bledenja ognja. Lahko rečemo, da obstaja harmonično nihanje s frekvenco, amplituda nihanja pa se spreminja po eksponentnem zakonu. Likvidnost gašenja je označena z vrednostjo koeficient ugasne.

  Značilna je tudi Zgasannya ugasne z dekrementom.

  Naj se ploščata, pozna hrbtenica razširi ob strani telesa z vzmetno sredino. Ваша raven: . Deli sredine, ki izhajajo iz reke, se zrušijo z vsemi vrstami tekočin. No, smrdi po kinetični in potencialni energiji. Navidezno v sredini je valjast volumen V z osnovnico S in višino x. To je taka velikost, da jo lahko upoštevamo fluidnost delcev in približno dopustni premik pa pri nas. energija, dal nekomu v last. Na takšen način moč pomladne energije. Ploščato iglo je možno zamenjati na novo raven, je konvertibilna in hitra, ker: . Potem bomo vedeli povprečna intenzivnost energije v obdobju : . Tako je za intenziteto energije jasno, da se njena vrednost sčasoma spreminja od 0 do določene maksimalne vrednosti, nato pa se energija iz vibracij prenese iz prostora v drugo raven fluidnosti prenos energije, ne govora. Prenos energije nastane zaradi dodatnih sil vzmetne interakcije med delci jedra..

  Količina energije, ki se prenese skozi površino v eni uri, se imenuje

  pretok energije Skozi Qiu na površini: . Za podrobnejšo karakterizacijo procesa prenosa energije se uporablja vektor. zavirajo pretok energije, potem super-natančnost izhaja iz previdnosti (presenetljivo, na primer, Michelsonovo pričevanje). Klasično pravilo za zvijanje tekočin kaže transformacijo koordinat iz enega sistema osi v drug sistem, ki se tako kot prvi sesede brez pospeška. Ker s takšno transformacijo ohranimo koncept simultanosti, tako da je mogoče upoštevati dva vidika hkrati, ne samo, ko sta registrirana v enem koordinatnem sistemu, ampak tudi v katerem koli drugem sistemu, potem se transformacija imenuje gal ileevymi.

  Poleg tega je z Galilejevimi transformacijami prostor med dvema točkama - razlika med njunima koordinatama v enem ISO - vedno enak njunima položajema v drugem inercialnem sistemu.

  Druga ideja je načelo ustreznosti.

  Če se objekt zruši s fluidnostjo svetlobne osi x vzdolž sistema S, potem bo enaka fluidnost v novem S": To pomeni, da je fluidnost nespremenljiva (enaka) za vse ISO.

  Barometrične formule.

  Barometrična formula daje shranjevanje atmosferski primež z višine, ki jo dviguje Zemlja. Predpostavlja se, da se temperatura ozračja ne spreminja z nadmorsko višino. Za prikaz formule je viden navpični valj: prečni rez S. Zdi se, da ima ta majhen cilindrični volumen kodra dh. Je v istem položaju: gravitacijska sila mg deluje na novo silo, sila primeža je navpično naravnost navzgor, sila primeža je F1, sila primeža pa navpično naravnost navzdol, F2.

  Njena vsota = 0. Projekcija ima: -mg+ F1-.

  F2=0.

  Iz obdobja Clapeyron-Mendeleev

  .

  Integrirano med 0 in 0 in možnost ekscerpacije: – barometrična formula

  , ki se uporablja za določanje višine. Spremembe temperature se lahko kuhajo. Pritisnite plin ob steno.

  Maxwellov razparač.

  Gotovo je, da likvidnost molekule hkrati zadovoljuje tri misli: x-komponenta likvidnosti leži v intervalih od , do + ,; Takrat leži vektor tangencialnega pospeška na isti osi od točke vrtenja, ki je trajektorija telesa. y-komponenta, v intervalih + ; z-komponenta, v intervalih od do +d za povečanje elastičnosti kože: , oz

  ) – to je število molekul v paralelopipedu s stranicami , , d , tako da je dV = d , ki se nahaja na površini koordinacijskega prostora v prostoru tekočin. Ta vrednost () ne more ležati v neposredni smeri vektorja fluidnosti. Zato je treba odpraviti funkcijo delitve molekul za tekočinami, ne glede na njihovo neposredno vrednost, da bi določili absolutne vrednosti fluidnosti. Če zberete vse molekule naenkrat v eno prostornino, katere gostota je postavljena v intervalih od υ do υ+dυ v vse smeri, in jih sprostite, potem se vonj po eni sekundi pojavi v sferični krogli debeline dυ in polmer υ. Ta sferična krogla je sestavljena iz teh paralelepipedov, ki: je bilo povedano več. Prostornina te sferične krogle. y-komponenta, v intervalih + ; Zagalne številke: molekule v krogli: zvezda kriči Maxwellov zakon delitve molekul za absolutnimi vrednostmi likvidnosti kjer je delež vseh delcev v sferični krogli z volumnom dV, katere hitrost leži v intervalih od υ do υ+dυ. Ko je dυ = 1, lahko odstranimo debelina in trdnost funkcija delitve molekul za tekočinami

  .

  Ta funkcija označuje del molekul posameznega plina,

  Absolutno hitro ki so postavljeni v en sam fluidni interval, ki vključuje to fluidnost. Bistveno: in ga odnesemo: Graf delovanja dojenčkovih odčitkov.

  Ta formula je primerna samo za izotermičen proces (za katerega se predvideva, da je pri konstantni temperaturi). Rezultat precej kvazistatičnega procesa izgleda takole: kjer je dS povečanje (diferencial) entropije, Q pa neskončno majhno povečanje količine toplote. Treba je spoštovati tiste, ki Termodinamična vrednost stagnacije gledajo samo do

  kvazistatični procesi

  (kar se razvije iz taborov vojske, ki nenehno napadajo drug za drugim). Entropija je aditivna količina, tj. Entropija sistema je vsota entropij okoliških elementov. Boltzmann vstavljen povezava med entropijo in homoviralnostjo tega stanja.

  Predstavimo to povezavo pozneje z vizualizacijo Planckove formule:

  , pri čemer konstanto k = 1,38×10-23 J/K imenuje Planck Boltzmannovo stanje stabilnega stanja, Ω - (termodinamična stabilnost) pa je statistična spremenljivka, število možnih mikrostanj (metod) pa je mogoče uporabiti za premikanje do makroskopske stopnje. Ta postulat, ki ga je Albert Einstein imenoval Boltzmannovo načelo, je rodil statistično mehaniko, ki opisuje termodinamične sisteme, uporabo in statistično obnašanje njihovih komponent za shranjevanje. Boltzmannovo načelo povezuje mikroskopske moči sistema (Ω) z eno od termodinamičnih moči (S).

  Na podlagi vrednosti je entropija funkcija stanja, ki je v načinu doseganja stanja in je določena s parametri stanja.< 0. Поскольку здесь изменение энтропии отрицательно, то часто употребляют выражение «приток негэнтропии», вместо оттока энтропии из системы. Torej, kako lahko samo Ω naravno število

  (1, 2, 3, …), potem je lahko Boltzmannova entropija nevidna – izhaja iz potence logaritma. Entropija v kritičnih sistemih: Zaradi drugega principa termodinamike se entropija Si zaprtega sistema ne more spremeniti (